При взрыве газовых смесей протекает кинетическое горение в замкнутом объѐме.
Давление, развиваемое при взрыве газовых смесей, рассчитывается по формуле, кПа
Р взр | Р 0 Т взр | n пр | , | (72) | ||
Т 0 | ||||||
n исх |
где Р 0 – начальное давление взрывчатой смеси, Па; Т 0–начальная температура взрывчатой смеси,К; Т взр–температура взрыва,К;
n пр–число кмолей продуктов сгорания после взрыва; n исх–число кмолей горючей смеси до взрыва.
Для большинства горючих веществ Р взр равно 600 – 1000 кПа. При взрыве горючих смесей с чистым кислородом Т взр резко возрастает и Р взр может достигать 6000 кПа.
Наименьшее Р взр на НКПРП и ВКПРП 300 кПа, что объясняется низкой температурой взрыва: на НКПРП Т взр 1550 К, а на ВКПРП Т взр 1100 К. Наибольшие Т взр и Р взр - при концентрациях, близких к стехиометрической.
ПРИМЕР: Рассчитать давление при взрыве смеси водорода с воздухом притемпературе 20 оС, если смесь была сжата до давления 600 кПа. Температура взрыва 1300 К.
|
|
Решение:
1. Записываем уравнение реакции горения водорода в воздухе:
Н2 + ½ (О2 + 3,76 N2) = Н2О + ½· 3,76 N2.
2. Определяем сумму числа кмолей исходных веществ и продуктов взрыва:
n исх = 1 + ½ + ½ · 3,76= 3,38 (кмоль); n пр = 1 + ½ · 3,76= 2,88 (кмоль).
3. По формуле рассчитываем давление взрыва смеси:
Р взр | Р 0 Т взр | n пр | 600 1300 | 2,88 | 2268 кПа. | ||||
Т 0 | n исх | 3,38 | |||||||
Ответ: давление взрыва сжатого водорода2268кПа
Давление взрыва используют при расчѐтах взрывоустойчивости аппаратуры, предохранительных клапанов, взрывных мембран и оболочек взрывонепроницаемого электрооборудования.
При распространении взрывных волн в воздухе, при взаимодействии их с препятствиями происходят быстрые изменения давления, плотности, температуры и других параметров. Наиболее изученными являются невозмущѐнные каким-либо препятствием волны в воздухе. Такие волны называют падающими или проходящими. Структура подобных волн показана на рис. 4.
Рис. 4. Структура идеальной падающей взрывной волны:
1 – положительная фаза (фаза сжатия);
2 – отрицательная фаза (фаза разрежения).
Здесь Р 0 – давление окружающей среды до прихода ударной волны, Па; tа –время прихода взрывной волны в данную точку,с;
Рs –максимальное избыточное давление в падающей взрывной волне,Па Тs –время,за которое давление в точке прихода взрывной волны
возвращается к исходному Р0, с;
is –импульс падающей взрывной волны,Па с;Для отражѐнной волны:
Рr –избыточное давление отражѐнной волны,Па; ir –импульс отражѐнной волны,Па с.
|
|
Для расчѐтов параметров взрывной волны вводится параметр расстояния Z
Z RW 1 / 3, | (73) |
где R – расстояние от центра взрыва до заданной точки, м; W –масса взрывчатого вещества,кг.
ПРИМЕР: Сферический заряд ТНТ массой27кг взрывается при стандартныхатмосферных условиях. Найти параметры падающей и нормально отражѐнной от препятствия взрывной волны на расстоянии R =
30 м от центра взрыва.
Решение:
1. Найдѐм параметр расстояния Z для R = 30 м
Z | R | 1 / 3 | 10 (м / кг1/3). | ||
W | |||||
2. С помощью номограммы № 2 найдѐм параметры падающей взрывной волны:
На шкале Z находим значение 101 и ведѐм вертикальную прямую вверх до
пересечения с кривой Ps, после чего ведѐм перпендикуляр на ось Ps. и находим Ps =104Па.
Аналогично ищем пересечение с кривыми is /W 1/3, ta /W 1/3, Ts /W 1/3 и на соответствующих шкалах находим их значения. Для этого определяем цену деления и количество делений. При этом is /W 1/3 = 25 Па с/кг1/3 (цена
деления = (102-101):12=7,5 Па с/кг1/3, 2 деления);
ta /W 1/3= 0,021 с/кг1/3(цена деления = (10-1–10-2):12=7,5 10-3,1,5 деления);
Ts /W 1/3 = 5,5 10-3с/кг1/3(цена деления 7,510-4, 6 делений). Отсюдазначения is, ta, Ts составят соответственно 75 Па с; 0,063 с, 0,0165 с.
3. С помощью номограммы №3 аналогично определяем параметры отражѐнной ударной волны:
Рr = 2,5 104Па; ir /W 1/3 = 55 с/кг1/3,отсюда ir = 165 Па с. Ответ: is = 75 Па с; ta =0,063 с; Ts = 0,0165 с; Ps =104Па;
Рr = 2,5 104Па; ir = 165 Па с.
Рис. 5. Номограмма № 2 для определения параметров падающей (невозмущѐнной) взрывной волны ТНТ
Рис. 6. Номограмма № 3 для определения параметров взрыва за нормально отражѐнной взрывной волной ТНТ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В заключение следует отметить, что по мере развития научно-технического прогресса вопросы пожаровзрывобезопасности приобретают всѐ большее значение. Появляются всѐ новые полимерные материалы, пожароопасность которых выше материалов природного происхождения. Методы количественной оценки пожаровзрывоопасности веществ и материалов в конкретных условиях, знание безопасных условий эксплуатации оборудования на пожароопасных объектах, знание критических значений показателей пожарной опасности веществ и материалов необходимы для будущих специалистов МЧС при принятии правильных научно-обоснованных решений в чрезвычайных ситуациях.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Русинова Е.В. Теория горения и взрыва:курс лекций. /Е.В.Русинова. –Екатеринбург. УрИ ГПС МЧС России, 2009 – 175 с.
2. Русинова Е. В. Теория горения и взрыва:учебное пособие/Е.В.
Русинова. – Екатеринбург: УрИ ГПС МЧС России, 2011 – 178 с.
3. Пожаровзрывоопасность веществ и материалов и средства их тушения. справ. / А. Н. Баратов [и др.] - М.: Химия, 1990.- Ч. 1-2.
4. Гайнуллина Е.В. Теория горения и взрыва:информационно-справочный
материал. / Е.В. Гайнуллина, О.В. Беззапонная – Екатеринбург: УрИ ГПС МЧС России, 2010 – 52 с.
5. Физика взрыва / под ред. Л. П. Орленко.- 3-е изд.- В 2 т. - М.: Физматлит,
2004.
ПРИЛОЖЕНИЯ
Приложение 1