Вопрос 29. Закон полного тока. Вихревой характер магнитного поля

Предположим, что элемент проводника с током  перемещается в вакууме вдоль круговой траектории L, центр к-рой лежит на прямом проводнике (прямой проводник нормален к плоскости, охватываемой траекторией L, рис.7). B пpямoм проводнике течет ток силы I, силовая линия магнитной индукции на расстоянии R, равном радиусу oкружности L, должна совпадать с траекторией перемещения L. Работа по перемещению элемента проводника в магнитном поле индукции В прямого проводника вдоль элемента окружности L равна =  С учётом того, что вектор индукции ориентирован вдоль направления  элемента, а также того, что  работа  выразится так  полная работа А по замкнутому контуру ввиду круговой симметрии выразится так:  но  тогда  Т.е., работа при перемещении единич. отрезка с током  не зависит от размера замкнутой траектории (радиуса R), а определяется только силой тока I в прямом проводнике (источником МП). Отметим такую закономерность – работа сил МП по замкнутой траектории отлична от нуля. Здесь уместно вспомнить, что для ранее рассматриваемых силовых полей (гравитационного и электростатического) работа сил этих полей по замкнутому контуру пути была равна нулю (работа при перемещении тел из точки r ₁ в точку r ₂ не зависела от формы пути, но от положений в пространстве точек r ₁ и r ₂). Такие поля называют потенциальными, в отличие от этого магнитное поле является вихревым – работа по замкнутому контуру в таких силовых полях отлична от нуля. Силовое поле называют вихревым, если в любой сколь угодно малой окрестности любой из его точек всегда м-но найти 2 точки, в к-рых силовые вектора направлены противоположно. Признак вихревого характера МП в строгом выражении (через циркуляцию вектора МИ В по замкнутому контуру L в среде с магнитной проницаемостью μ):   называют законом полного тока (ЗПТ, справа ¾ алгебраич. сумма токов  охватываемых замкнутым контуром L). ЗПТ формулируется так: циркуляция вектора МИ по замкнутой траектории равна сумме токов, охватываемых контуром траектории, в произведении с магнитной проницаемостью средыμ ₀ μ.