Рассмотрим участок проводника постоянного сечения S с постоянным током I. Предположим, что свободные носители заряда имеют одинаковую скорость направленного движения . Тогда за время все свободные заряды, находящиеся в данный момент в участке проводника, ограниченном сечениями S 1 и S 2, пересекут сечение S 2. Свободные носители заряда перенесут через сечение общий заряд , где – концентрация свободных носителей заряда, – заряд одной частицы, – объём проводника, ограниченного сечениями S 1 и S 2, поскольку площадь сечения постоянна . Сила тока численно равна заряду, протекающему через поперечное сечение () в единицу времени . По определению плотность тока () связана с силой тока . Откуда для плотности тока .
Концентрация равна количеству частиц в единице объёма .
Если предположить, что в кристаллической решётке металла свободным становится только один валентный электрон каждого атома, то концентрацию электронов в металле можно оценить, зная его плотность () и молярную массу ()
|
|
,
где – постоянная Авогадро.
Закон Ома для участка цепи: сила тока в цепи прямо пропорциональна приложенному напряжению
; .
Закон Ома в дифференциальной форме.
Закон Ома для бесконечно малого участка проводника длиной , площадью сечения имеет вид , сопротивление бесконечно малого участка проводника , разность потенциалов , откуда . Это закон Ома в дифференциальной форме, – удельная проводимость.
Удельная проводимость металлов при комнатной температуре 6×103-6×105 Ом-1∙см-1, вещества с проводимостью 104-10-10 Ом-1∙см-1 относят к классу полупроводников, вещества с проводимостью 10-10-10-20 Ом-1∙см-1 – к классу диэлектриков.
Изучение закона Ома и определение удельного сопротивления нихромовой проволоки.
Необходимо знать пункты из лаб.раб. “Порядок выполнения работы” и “Порядок измерений. Обработка результатов измерений”. Описание лаб.раб. дано ниже.
Лабораторная работа 1