2020-06-08
236
Непосредственный расчет теплового режима электрической машины представляет собой сложную многофакторную задачу, решить которую можно лишь при детальном конструктивном расчете. В данной работе рассмотрим этот вопрос с качественной стороны, введя ряд допущений.
Одним из таких допущений будет представление АД однородным телом с равномерно распределенными внутри его объема источниками тепла, которыми являются потери. Процесс нагревания такого тела описывается уравнением:
(1.10)
где τ нач – начальное превышение температуры машины;
τ у – установившееся превышение температуры;
T н – постоянная времени нагревания.
Если принять установившееся превышение температуры в номинальном режиме равным допустимому для данного класса термостойкости изоляции, то для любого иного режима
(1.11)
где ∆ Pi – потери на i -й ступени нагрузки (1.5);
τ доп – допустимое превышение температуры, в данном случае τ доп = 80°С.
|
|
|
Ориентировочные значения постоянной времени нагревания и технические данные АД указаны в приложении.
За начальное превышение температуры каждой ступени, включая паузу, следует принимать конечное превышение, рассчитанное в конце предыдущей ступени. В начале расчета τ нач1 = 0°С.
С целью сокращения времени проверки допускается рассчитывать превышение температуры только в начале и конце каждой ступени без промежуточных точек. Эти точки на диаграмме соединяются по предпола-гаемой экспоненте. Расчет ведется для нескольких циклов, пока превышение температуры не стабилизируется на каждой ступени. По числу циклов можно судить об общем времени нагревания двигателя до установившегося теплового состояния.
Кривые изменения температурного режима показаны на рис. 1.2, где пунктиром нанесена обобщенная кривая нагревания, рассчитанная по средним потерям для нескольких значений t:
(1.12)
Рис. 1.2. Диаграмма потерь и кривые нагрева
