Электромеханические элементы систем управления
Тяговое усилие, т.е. усилие, с которым якорь электромагнита притягивается к неподвижному ярму, можно рассчитать по так называемым формулам Максвелла и энергетической. Внешне эти формулы совершенно не похожи друг на друга. Однако теоретически они равноценны и преобразуются одна в другую. Несовпадение результатов, которое иногда имеет место при расчете по обеим формулам для одной и той же электромагнитной системы, является следствием того, что при применении каждой из формул делаются неодинаковые допущения. Если же в обоих случаях допущения равноценны, то выбор той или иной формулы определяется удобством её применения при расчете.
Формула Максвелла выводится из энергетического баланса в магнитном поле.
Рис. 8.1
Даны 2 полюса с произвольным распределением индукции B по поверхности. Определение силы притяжения полюсов проводится из следующих соображений. Энергия в элементарном объеме воздуха dV равна , где .
Смещение подвижного полюса в сторону уменьшения зазора на величину. dx практически не изменяет индукцию в воздушном зазоре . Тогда энергия магнитного поля в элементарном объеме dV, занятом после смещения подвижного полюса (якоря) сталью магнитопровода, будет равна
Работа силы тяги F по перемещению подвижного полюса на величину dx определяется выражением
(8.1)
Если считать, что магнитное поле однородное, т.е. B -const, то, разделив левую и правую части уравнения (8.1) на dx, получим
, т.к. .
Рис. 8.2
В неоднородном поле и .
Знак минус перед выражением силы F указывает, что она направлена в сторону уменьшения зазора, где магнитная энергия системы меньше.
Строго надо брать нормальную составляющую индукции к торцевой поверхности якоря.
Поток . Кроме того, в силу симметрии магнитного поля по продольной оси происходит компенсация сил, действующих на боковую поверхность якоря. Следовательно, (8.2).
Рис. 8.3
Для рассмотренного случая (броневой электромагнит) формула Максвелла удобна, а для клапанной магнитной системы с поворотным (клапанным) якорем эта формула дает большую погрешность из-за неравномерного распределения индукции по торцевой поверхности полюсного наконечника. Следовательно, формула Максвелла применяется:
1) если известен закон распределения индукции по поверхности якоря или когда можно считать индукцию В ;
2) когда (сталь при сближении полюсов не насыщается).
Учитывая, что , из (8.2) следует .
При этом размерности
Энергетическая формула определения тягового усилия
В этом случае усилие определяют как частную производную от энергии электромагнитного поля по перемещению якоря относительно неподвижного магнитопровода (8.3),
где - зазор между неподвижной и подвижной (якорем) частями магнитопровода.
Для линейной магнитной системы , где индуктивность катушки (8.4). Тогда . (8.5)
При и ненасыщенной магнитной системе, подставляя (8.4) в (8.5),получим
. (8.6)
Из (8.6) следует, что направление вектора усилия F не зависит от знака тока I и всегда ориентировано в сторону уменьшения зазора