Электрическое поле в диэлектрике.
Остаточная поляризация
Поляризация ядерного смещения
Электронно-релаксационная поляризация
Миграционная поляризация
Физической основой миграционной поляризации является перемещение слабосвязанных ионов в объеме диэлектрика на значительное расстояние, соизмеримое с толщиной всего диэлектрика. Эти перемещения приводят к образованию пространственных зарядов на границах раздела диэлектрика, поэтому эта поляризация называется межслоевой или вблизи электродов положительного объемного заряда в зоне отрицательного электрода и наоборот. Время на такие перемещения велико, поэтому идет запаздывание (релаксация). И также как и ионно-релаксационная и дипольно-релаксационная поляризация происходит с выделением тепла.
В общем виде процесс миграционной поляризации аналогичен ионно-релаксационной поляризации с тем отличием, что перемещение зарядов происходит на значительно большие расстояния.
Имеет такой же механизм, как ионно-релаксационная поляризация, с той лишь разницей, что слабо связанными зарядами являются электроны, которые перебрасываются на расстояние равное постоянной решетки d или несколько больше. Проявляется в диэлектриках имеющих кристаллическую структуру.
|
|
Наблюдается в диэлектриках молекулы которых состоят из нескольких атомов. Под действием электрического поля ядра смещаются на некоторое расстояние от своего первоначального положения, что вызывает асимметрию в распределении –электрических зарядов и, соответственно, поляризацию, которая называется поляризацией ядерного смещения.
Устанавливается мгновенно (t»10–13 сек). Смещение упругое, не вызывает диэлектрических потерь.
В некоторых веществах с малой проводимостью поляризация остается в течении достаточно длительного времени (месяцы, годы). Такая поляризация называется еще электродной и характерна для особого класса диэлектриков – электретов.
13.Спонтанная поляризация (сегнетоэлектрическая поляризация)
Поляризация возникающая спонтанно в отсутствие электрического поля. Наблюдается у особого класса диэлектриков – сегнетоэлектриков.
При рассмотрении физических процессов в диэлектриках используют понятие внешнего и локального поля.
Внешнее поле – приложенное по всему объему диэлектрика, характеризуется средней напряженностью электрического поля:
. Локальное поле – поле действующее на конкретную данную молекулу диэлектрика:
. Евн – поле, созданное молекулами окружающими данную молекулу.
R<<h, R> радиуса молекулы. ,
где Е1 – поле, действующее на данную молекулу, создаваемое молекулами находящимися за сферой, т.е. поле дальнего окружения;
|
|
Е2 – поле, создаваемое молекулами находящимися внутри сферы поля ближнего окружения.
Определим Е1. Для этого мысленно извлечем шар с радиусом R из диэлектрика и рассмотрим его отдельно.
В центре рассматриваемая молекула, представляющая точечный диполь, т.е. такой диполь, размеры которого по сравнению с шаром можно считать точкой.
Мысленно удаляем из сферы все заряды кроме точечной диполи.
Выделим на сфере элементарную площадку с шириной d и площадью dS.
s - плотность связанных зарядов.
В целом на площадке заряд dq: .
Этот элементарный заряд создает в точечном диполе элементарную напряженность:
, , .
.
s=Р2=РcosQ, тогда
.
; .
Для полярных диэлектриков напряженность поля ближнего окружения E2 практически равна нулю: E2»0, тогда
,(1) где E¢ - локальное поле Лоренса.
Уравнение (1) устанавливает связь между локальным и внешним полями.
. (2)
Подставим (2) в (1):. (3)
Уравнение (3) показывает, что напряженность локального поля зависит от материала диэлектрика.
. (4) . (5)
Уравнение Клаузиса-Масотти (5) справедливо только для полярных диэлектриков (электронная поляризация). Позволяет устанавливать связь между макроскопическими параметрами, характеризующих весь диэлектрик, а именно e и его микроскопическими параметрами: n – концентрация молекул и поляризуемостью a.
Для инженерных расчетов уравнение (5) используют в модифицированном виде:
, где M – молярная масса вещества; D – плотность вещества при 20 0С.
Тогда , . – молярная поляризация.
Установлено, что для всех неполярных диэлектриков e»n2, где n - коэффициент преломления электромагнитной волны (света).
или . – молярная дефракция.