Выгибание дислокаций между дисперсными частицами

Если расстояние между частицами второй фазы достаточно велико, дислокация' под действием приложенного касательного напряжения выгибается между ними (рис. 127). При этом из-за линейного натяжения возникает восстанавливающая сила. В соответствии с формулой (64) напряжение, необходимое для проталкивания дислокации между частицами, разделенными расстоянием l:

При напряжении τ≥τ_пр линия дислокации выгибается между частицами, ее участки смыкаются за каждой частицей и, оставив вокруг частиц петли, дислокация продолжает скользить в прежнем направлении.

Механизм смыкания двух изогнутых вет­вей дислокации вокруг части­цы с образованием петли ана­логичен рассмотренному в § 39 механизму смыкания двух спи­ральных участков с образова­нием петли, генерируемой ис­точником Франка—Рида (см. рис. 108). В отличие от рис. 108, д, где зона сдвига находится внутри расширяю­щейся петли, на рис. 127 она расположена вне петли, кото­рая сужается, образуя кольцо вокруг частицы. Каждая новая дислокация, проходя между частицами, оставляет вокруг каждой из них кольцо, и суммарная длина дислокаций, а соответственно и энергия, возрастает. Ожерелья из взаимоотталкивающихся дислокационных колец вокруг дисперсных частиц создают поля упругих напряжений, затрудняющие проталкивание новых дислокаций между частицами. Этим в значительной мере обусловлено деформационное упрочнение стареющих сплавов.

Рассмотренный механизм обхода частиц второй фазы называется, по имени его автора, механизм Орована.