Тепловое излучение. Опыт показывает, что интенсивность излучения (испускаемого физическим объектом волнового электромагнитного поля (ЭМП)), выходящего через малое отверстие из замкнутой полости, определяется только температурой нагрева стенок полости и не зависит от материала, из к-рого полость изготовлена. Волновое ЭМП, находящееся внутри полости, стенки к-рой имеют постоянную температуру, представляет равновесное тепловое излучение. Частотное распределение энергии ЭМП в свечении, испускаемом нагретым телом, считают удобным соотносить со спектром излучения абсолютно чёрного тела (АЧТ) – тела, поглощающего всё падающее на него излучение.
Ø Спектральная поглощательная способность AЧT для всех частот и температур – отношение поглощённого светового потока d Ф ’ к падающему d Ф В природе АЧТ, вообще, отсутствуют (АЧТ представляет физическую модель); однако, напр-р, сажа или черный бархат, пo cвoйствaм в определенном интервале частот довольно близки к этой идеальной модели. Информацию об АЧТ получают только, регистрируя интенсивность испускания ЭМП из полости; АЧТ характеризуют испускательной способностью R l (или R n) – энергетической светимостьюв определённом спектральном интервале.
|
|
Ø Законом Кирхгофа установлено, что отношение испускательной и поглощательной способностей тела не зависит от природы тела и является универсальной для всех тел функциейчастоты и температуры Для АЧТ универсальная функция Кирхгофаρ n, Т ( или ρ λ, Т ) есть спектральная плотность энергетической светимости ( испускательная способность ).
Ø B историч. отношении изучение спектров АЧТ оказалось важным тем, что дало возможность сформулировать важное понятие квантов энергии, определивших дальнейшие направления в формировании физической картины мира.
¬ Спектры черного тела. Спектральное распределение энергии в спектре зависит только от температуры тела ( пунктиром указана кривая, характерная для формулы Рэлея-Джинса ).
Ø Одной из попыток истолковать спектры АЧТ (дать теоретич. объяснение наблюдаемой зависимости спектральной плотности испускания была формулировка соотношения Рэлея и Джинса, основанная на обычных (классических) представлениях. Формула Рэлея — Джинса объясняла ход кривых лишь в области больших длин волн: и с уменьшением этого параметра (примерно в диапазоне длин волн, отвечающем ультрафиолетовым частотам) качественно расходилась с измеряемыми кривыми, не описывая также максимума кривой (положение к-рого на шкале длин волн устанавливается законом Вина).
Ø Теоретич. объяснение законов спектра свечения нагретых тел было дано на основе формулы Планка. При выводе формулы М.Планку пришлось, однако, игнорировать общепринятое в то время классич. предположение о том, что энергия приходящаяся на одну степень свободы поля, то есть на каждый возможный стационарный тип колебаний поля в полости АЧТ (моду излучения) зависит от температуры стенок полости (~ Эта энергия (энергия светового кванта) оказалась пропорц-ной только частоте данного колебанияв этом и состояла гипотеза Планка, в виде таких квантов и должны запасать и испускать энергию ЭМП элементарные излучатели - атомы, из к-рых состоит вещество стенок полости. Действит-но, температура в среде не оказывает влияния на положение атомов в системе энергетических уровней. Формулой устанавливалась такая зависимость ( согласующаяся с результатами практических измерений спектров АЧТ, рис .1):
|
|
или на частотной шкале:
Ø Формулой Планка заложены основы квантового описания процессов взаимодействия света с веществом. При этом в физику была введена новая фундаментальная константа h = 6.626·10-34 Дж · с (постоянная Планка или квант действия), а также представления о квантовых переходах между дискретными энергетическими уровнями энергии, на которых могут находиться электроны в атомных системах. В результате переходов изменяется энергия атомной системы, «дефект» же (разность) энергий испускается в виде кванта. Световые потоки, испускаемые средой как ансамблем атомных систем, состоят из квантов и формируют регистрируемое приборами или зрением наблюдателя излучение. Для описания этих переходов Эйнштейн ввел в употребление коэффициенты, носящие его имя, описывающие вероятности переходов между уровнями.
Фотоэлектрическим эффектом (фотоэффектом) называютвозникновение проводимости в схеме электродов в вакуумном устройстве в результате действия электромагнитного излучения. Фотоэффект считают результатом приобретения электронами энергии за счет действующего ЭМП, необходимой для их высвобождения и перехода в энергетическую зону проводимости.
Ø Внутренний фотоэффект— это результат вызванных ЭМ излучением переходов электронов внутри полупроводника или диэлектрика из связанных состояний в свободные без вылета наружу. В результате концентрация носителей тока внутри тела увеличивается, что приводит к возникновению фотопроводимости — повышению электропроводности полупроводника или диэлектрика при его освещении. Внешним фотоэффектом (фотоэлектронной эмиссией) называют испускание электронов веществом под действием электромагнитного излучения.
Ø Два электрода (катод К из исследуемого металла и анод А) в вакуумной трубке подключены к батарее так, что можно изменять не только значение, но и знак подаваемого на них напряжения ( рис .2). Ток, возникающий при освещении катода монохроматич. светом (через кварцевое окошко), измеряется включенным в цепь миллиамперметром. Зависимость силы фототока I, образуемого потоком электронов, испускаемых катодом под действием света, от напряжения U между катодом и анодом называют вольт-амперной характеристикой фотоэффекта.
Ø По мере увеличения U сила фототока I (U) постепенно возрастает до выхода на насыщение. Максимальное значение тока I нас. ¾ фототок насыщения ¾ определяется таким значением U, при к-ром все электроны, испускаемые катодом, достигают анода: I нас.=где число электронов, испускаемых катодом в 1 с. При U = 0 фототок I не исчезает, поск-ку фотоэлектроны при вылете из катода обладают нек-рой начальной скоростью. Для того, чтобы сила фототока I стала равной нулю, необходимо приложить задерживающее напряжение U 0. При U = U 0 ни один из электронов, даже обладающий при вылете максимальной начальной скоростью, не может преодолеть задерживающего поля и достигнуть анода: Т.е., измерив задерживающее напряжение U 0, м-но определить максимальное значение скорости фотоэлектронов и кинетической энергии
|
|
«Законыфотоэффекта
1. Закон Столетова: при фиксированной частоте падающего света число фотоэлектронов, испускаемых фотокатодом в единицу времени, пропорционально интенсивности света (сила фототока насыщения пропорциональна энергетической освещенности Ее катода).
2. Максимальная начальная скорость (максимальная начальная кинетическая энергия) фотоэлектронов не зависит от интенсивности падающего света, а определяется только его частотой
3. Для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта — минимальная частота света (зависящая от химич. природы вещества и состояния его поверхности), ниже к-рой фотоэффект невозможен.
× Для объяснения механизма фотоэффекта Эйнштейном предположено, что свет частотой не только испускается отдельными квантами (согласно гипотезе Планка), но и распространяетсяв пространстве и поглощаетсявеществом отдельными порциями (квантами), энергия к-рых ¾ Кванты электромагнитного излучения, движущиеся со скоростью с распространения света в вакууме, называются фотонами.
× Энергия действующего фотона расходуется на совершение электроном работы выходаА из металла и на передачу вылетевшему фотоэлектрону кинетической энергии W k. Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта записывается так:
× Это уравнение объясняет зависимость кинетической энергии фотоэлектронов от частоты падающего света (2-ой закон). Предельная частота (или при которой кинетическая энергия фотоэлектронов становится равной 0, и есть красная граница фотоэффекта (3-ий закон).
Ø На явлении фотоэффекта основано действие фотоэлементов и фотосопротивлений (фоторезисторов) в фотоэкспонометрах, люксметрах и устройствах управления и автоматизации различных процессов, пультах дистанционного управления, а также полупроводниковых фотоэлектронных умножителей и солнечных батарей.
|
|
Гипотеза о фотонах. Для объяснения механизма фотоэффекта А.Эйнштейном предположено, что свет частотой не только испускается отдельными квантами, но и распространяетсяв пространстве и поглощаетсявеществом отдельными порциями (квантами), энергия которых В теории Планка исходили из того, что атом обменивается энергией с ЭМП не непрерывно, а лишь порциями, квантами, величины которых пропорциональны частоте света. В 1905 г. А.Эйнштейн на основании этого предположил, что планковские кванты существуют в виде реальных частиц. Кванты ЭМ излучения, движущиеся со скоростью с распространения света в вакууме, были названы фотонами. Т.о. А.Эйнштейну удалось объяснить фотоэффект и фотохимические эффекты.
Ø В явлениях такого рода энергия, передаваемая светом отдельной частице, пропорциональна не интенсивности, а частоте излучения. При этом получается, что свет м-но наглядно представить некоторым подобием мелкого града или потоком быстро летящих мелких шариков. Гипотеза световых квантов была воспринята в то время ведущими физиками как ересь. Фотон был признан только после длительных дискуссий. Решающим аргументом в пользу его признания было открытие эффекта Комптона. Сам же А.Эйнштейн ясно понимал неудовлетворительность и временный характер гипотезы световых квантов. Парадоксальность введения понятия «фотон», заключается в том, что в природе никакого дуализма нет: в пространстве реально существуют только световые волны, несущие колебания ЭМ поля.
Неувязка в представлении фотона как физического объекта заключается в том, что он д-н обладать свойствами, к-рые принципиально не может иметь никакая реально существующая частица. Фотон есть бесконечная, плоская монохроматическая волна с круговой поляризацией (правой или левой). В то же время при рассмотрении поглощения и испускания фотона в квантовой механике предполагается мгновенность этого процесса. В соответствии с классическими представлениями бесконечная волна не может поглощаться или испускаться, т. к. она вечна, а интегрирование по всему пространству дает бесконечно большую энергию фотона. Атом, размеры которого на несколько порядков меньше длины световой волны, принципиально не может излучить плоскую, не расходящуюся волну. Поэтому говорить о фотоне как о реальном объекте природы неверно. Фотон следует признать математической абстракцией, идеальной и удобной в ряде ситуаций физической моделью, такой же, как материальная точка или абсолютно твердое тело в механике.
× Фотон, однако, оказался той физич. моделью, применение к-рой чрезвычайно облегчило рассмотрение процессов обмена энергией, импульсом и моментом импульса между светом и веществом. Хотя причина универсального характера постоянной Планка в физике так и осталась не понятой, введение А.Эйнштейном представления о фотоне стало большим достижением физики. Используя понятие фотона, м-но рассчитывать многие сложные оптические процессы взаимодействия света и вещества, пользуясь простой механич. моделью сталкивающихся шариков и набором простых формул: так энергия фотона величина его импульса (здесь волновой вектоp). Хотя фотон не имеет массы покоя, его движение д-но соответствовать массе, рассчитываемой, следуя значение мoмeнта импульса, переносимого фотоном, выражается как
Эффект Комптона, как одно из оправданий применения гипотезы о фотонах, представляет собой результат опытов по рассеянию рентгеновских лучей свободными электронами. По представлениям классич. физики при рассеянии поля ЭМ излучения свободными электронами его частота w (длина волны l) не меняется ¾ частотного смещения в отклонённых лучах не д-но происходить. Тем не менее, отклонение R - лучей регистрировалось в эксперименте, а частота и интенсивность рассеиваемых лучей имели выраженную зависимость от угла рассеяния q. Согласно квантовой теории часть первоначальной энергии R -фотона передается электрону, и поэтому энергия рассеянного R - фотона , а, следоват-но, и его частота, дoлжны меняться. Для количественного анализа эффекта используются выражения для законов сохранения импульса и энергии кванта с учётом релятивистской массы электрона (me ¾ масса покоящегося электрона ):
«Из этих двух выражений определяется разность Затем в выражении для разности совершают переход к разности т.е., (используя получают Здесь комптоновская длина волны; её значение ¾ L = 2.42 × 10-10 cм есть константа, близкая к длинам ЭМ волн в R - диапазоне. Порядок (размер) величины L и означает, что эффект рассеяния со смещением частоты в отклоняемых лучах должен проявляться в R - диапазоне (т.е. при длинах волн излучения, сравнимых с L).
× Зависимость энергии рассеиваемых R- фотонов от угла q соответствовала наблюдаемой. Эффект Комптона тем самым стал дополнит. подтверждением гипотезы фотонов. Объяснением эффекта Комптона также обоснована справедливость законов сохранения энергии и импульса в микромире.