Удельную мощность тепловых потерь можно представить в виде:
Первое слагаемое выражает объемную плотность мощности, выделяющуюся в среде при протекании в ней тока проводимости согласно закону Джоуля-Ленца.
Второе и третье слагаемые определяют объемную плотность мощности, выделяющейся в среде за счет смещения по фазе векторов диэлектрической и магнитной индукции и векторов и .
С макроскопической точки зрения выделение тепла в среде за счет токов проводимости и поляризации неотличимо друг от друга. Математически этот факт можно выразить, записав относительную диэлектрическую проницаемость среды с учетом ее проводимости в виде:
где
; .
Здесь: ε'; ε" - действительная и мнимая части относительной диэлектрической проницаемости с учетом проводимости среды.
В результате имеем: ,
или ,
где:
f - частота колебаний электромагнитного поля в Гц;
- напряженность электромагнитного поля в В/см;
Р уд - удельная мощность тепловых потерь в Вт /см3.