Все характеристики звуковых колебаний можно разделить на две группы: первая – субъективная, возникающая в слуховом аппарате человека и вторая – это характеристики механических волновых процессов, возникающих в упругой и акустической средах. Пер-вая группа была рассмотрена ранее, а вторая в данном параграфе.
Всякий периодический процесс слагается из ряда циклов. Под циклами понимается полная совокупность повторяющихся значений периодически изменяющейся величины.
Рис. 2. Простое гармоническое колебание:
О – точка покоя; А – амплитуда; Т – период колебания
Наименьший промежуток времени – t, необходимый для завершения одного полного цикла, называется периодом – Т, единицей измерения для которого является – секунда, с.
Частота периодического процесса – f,представляет собой число циклов, укладываю-
щихся в единицу времени
f = 1 / Т. (7)
За единицу частоты во всех системах принимается герц, Гц – частота, равная одному циклу в секунду. Иначе говоря, герц есть частота такого периодического процесса, кото-рый повторяется каждую секунду.
|
|
Весь частотный диапазон (инфразвуковой, слышимый человеком, ультразвуковой) де-лится на частотные интервалы. Эти интервалы могут быть октавными, полуоктавными, третьокравными. Октава – это полоса частот, где верхняя граничная частота fВ больше нижней граничной частоты fН в два раза: fВ / fН = 2. Октава характеризуется средней гео-метрической частотой
fСР = (fВ fН)1/2 = (2 fН)1/2 = 1,41 fН . (8)
Слышимый диапазон имеет 9 октав, которые характеризуются средними геометричес-кими частотами 31,5; 63; 125; 250; 500; 1000; 2000; 4000 и 8000 Гц [1].
Скорость распространения звуковых волн (скорость звука) – с, м/с. Механические деформации в средах, обладающих упругостью, распространяются со скоростью, завися-щей от упругих свойств и плотности среды. Если деформация является периодической, то в среде распространяются волны, длина которых– λ, м, связана с частотой колебаний и скоростью распространения зависимостью:
λ = c / f. (9)
Звуковое давление – p. Возникновение колебаний в газе или жидкости сопровождает-ся распространением колебаний от места возмущения и колебаниями давления в частич-ках среды. Таким образом, давление в данной точке в каждый момент времени можно представить как сумму давления в невозмущенной среде, т. е. в отсутствие колебаний – статическое давление, и переменного дополнительного давления – мгновенного значения, которое носит название звукового или акустического давления.
Звуковое давление в течение периода колебаний изменяет свою величину и знак между положительными и отрицательными амплитудными значениями. При этом частички сре-ды колеблются относительно некоторого положения равновесия, а скорость распростране-ния волны (скорость звука или скорость с которой перемещается максимум давления) зна-чительно больше скорости колебания частиц (колебательной скорости) относительно по-ложения равновесия, что и приводит к изменению плотности элементов среды. Волна из-менения плотности и является звуковой волной в прямом смысле этого слова. В ней нап-равление колебания частиц среды совпадают с направлением колебаний и к ее характерис-тике относятся те составляющие скорости частиц среды, которые связаны с изменением ее плотности, а не вытеснением (переносом массы).
|
|
Колебание давление вызывает изменение объема частичек акустической среды. При этом восстанавливающей силой, необходимой для существования волнового движения, является сопротивление, которое газ или жидкость оказывает сжатию. Характерным обс-тоятельством для акустической среды является то, что изменение формы объема частичек такой среды (например, из шара в куб) сопротивления не оказывает. Следовательно, изме-нение плотности частичек среды происходит вследствие изменения давления, т. е. основ-ным параметром, характеризующим звуковую волну в акустической среде, является зву-ковое давление. Область среды, в которой распространяются звуковые волны, называют звуковым полем. Звуковое давление – р, как и всякое другое, определяется следующей за-висимостью, и измеряется в паскалях, Па,
р = F / S, (10)
где F – сила равномерно распределенной нагрузки, Н;
S – площадь поверхности, м2.
На практике наибольший интерес с точки зрения воздействия шума на человека пред-ставляет не фактическое мгновенное значение звукового давления, а среднее квадратичес-кое значение
Т
рскз = [ 1/T ∫ р2(t) dt]1/2, (11)
где р2(t) – мгновенное значение звукового давления, Па;
Т – время усреднения, с.
Поток звуковой энергии (звуковая мощность) – W. Волны, распространяющиеся в среде, переносят с собой энергию. Энергия, переносимая в единицу времени через данную (единичную площадку), перпендикулярно направления распространения, определяет ве-личину, называемую потоком звуковой энергии (или звуковой мощностью). Единица по-тока звуковой мощности– ватт, Вт.
Интенсивность звука (сила звука) – І. Средняя по величине энергия, переносимая за единицу времени звуковой волной через единичную площадку, перпендикулярную напра-влению распространения волны, называется интенсивностью (силой) звука и измеряется в Вт/м2,
І = Eк / (t S), (12)
где S = 1 м2 – площадь единичной площадки.
Междуинтенсивностью звука и звуковым давлением существует соотношение
І = р2 / ρ c, (13)
где ρ – плотность среды, кг/м3.
Уровни интенсивности звука – LI и звукового давления – L. Для характеристики величин, определяющих восприятие человеком звука, существенными являются не абсо-лютные значения интенсивности звука и звукового давления, сколько их отношения к не-которым пороговым значениям. Человеческое ухо чувствительно не к интенсивности, а к среднему квадрату звукового давления и воспринимает не разность, а кратность измене-ния абсолютных величин. Следовательно, слух человека обладает логарифмической шка-лой восприятия. Поэтому введены понятия относительных уровней интенсивности и зву-кового давления. Если интенсивности двух звуковых волн равны I и Iо, то разностью уров-ней этих интенсивностей называется логарифм отношения I / I0
LI = lg (I / I0), (14)
где I0 = 10-12 Вт/м2 –пороговое значение интенсивности звука, соответствует порогу чув-
ствительности человеческого уха на частоте 1000 Гц.
За единицу разности уровней принимается бел, Б, определяемый как разность уровней двух интенсивностей, отношение которых равно десяти I / I0 = 10, и соответственно деся-тичный логарифм отношения равен единице lg (I / I0) = 1. Десятая часть бела, соответству-ющая логарифму отношения, равному 0,1, называется децибел, дБ. Измеренная в децибе-лах разность уровней интенсивности определяется формулой
|
|
LI = 10 lg (I / I0). (15)
Используя связь интенсивности и звукового давления по (13) справедливо записать
lg (I / I0) = lg (р2 / р02) = 2 lg (р / р0), (16)
где р0 = 2 ∙10-5 Па –пороговое значение среднего квадратического звукового давления,
соответствует порогу чувствительности человеческого уха на частоте
1000 Гц.
Способ измерения разности уровней звуковых давлений (УЗД) устанавливается таким образом, чтобы эта разность совпадала с разностью уровней интенсивности тех же колеба-ний. Соответственно измеренную в децибелах, дБ, разность УЗД можно представить в ви-де
L = 20 lg (р / р0). (17)
Анализируя выражения (12–17)можно сделать вывод, что уровень интенсивности зву-ка и уровень звукового давления численно равны
LI = 10 lg (I / I0) = 20 lg (р / р0) = L. (18)
Распределение эффективных значений частотных составляющих уровней звукового давления (интенсивности) в интересующей области частот называется спектром шума.
Уровень звука – LА. Чувствительность слуха снижается с понижением частоты звука. Для того чтобы приблизить результаты объективных измерений к субъективному воспри-ятию, введено понятие корректированного уровня звукового давления (уровня звуковой мощности т.п.). Коррекция заключается в том, что вводятся зависящие от частоты звука поправки к уровню соответствующей величины. Эти поправки стандартизированы в меж-дународном масштабе. Наиболее употребительна коррекция А. Корректированный уро-вень звукового давления называется уровнем звука и измеряется в децибелах А, дБА.
Эквивалентный (по энергии) уровень звука LAЭКВ, дБА, данного непостоянного шу-ма – уровень звука постоянного широкополосного шума L, дБ, который имеет то же самое среднее квадратическое звуковое давление, что и данный непостоянный шум в течение определенного интервала времени
|
|
т
LAЭКВ= 10 lg 1/T ∫ [pА(t) / po]2 dt, (19)
где pА(t) – текущее значение среднего квадратического звукового давления с учетом кор-
рекции «А» шумомера, Па;
T – время усреднения шума.