Прохождение электронов через поглотитель

Пусть на толстую пластинку (рис.1) нормально падает узкий пучок электронов.

Рис.1.

Вблизи границы быстрые электроны проходят в поглотителе некоторое расстояние приблизительно по прямой линии, теряя небольшое количество энергии и рассеиваясь лишь на малые углы.

По мере уменьшения энергии электронов их рассеяние становится более сильным: угловое распределение электронов в пучке приближается к гауссовскому, характерному для многократного рассеяния.

При дальнейшем рассеянии угловое распределение становится настолько размытым, что нельзя говорить о каком-нибудь преимущественном направлении движения электронов. Их распространение можно рассматривать как диффузию.

Число электронов, прошедших через фольгу, будет монотонно убывающей функцией толщины фильтра. Для умеренных толщин уменьшение числа электронов является следствием, главным образом, обратной диффузии электронов, которые отклоняются на углы, превышающие 90˚ в результате сложения очень большого числа рассеяний на малые углы. По мере того, как толщина фильтра возрастает, уменьшается не только число прошедших фольгу электронов, но и их энергия. При значительном увеличении толщины пластинки уменьшение числа электронов происходит как вследствие рассеяния, так и по причине того, что некоторая их часть тормозится практически до нулевой энергии и выбывает из пучка.

Предельная толщина вещества, практически полностью задерживающая первоначально падающие электроны, называется эффективным, или максимальным пробегом электронов R_э. Величина R_э определяется экспериментально по кривым поглощения. Пробег электронов измеряется как в единицах длины (см), так и в массовых единицах длины (г/см²), причем

Массовая толщина вещества численно равна массе пластинки площадью в 1 см²

, (г/см²).

Прохождение электронов через поглотитель моноэнергетических β -частиц.

Экспериментально кривые поглощения моноэнергетических электронов можно получить при измерении интенсивности β -частиц, прошедших через поглотитель переменной толщины. Схема экспериментальной установки приведена на рис.2. Результаты эксперимента с алюминием представлены на рис.3.

Каждая кривая имеет после начальной выпуклой части довольно длинную прямолинейную часть с некоторым “хвостом” на конце. За эффективный пробег электронов принимают экстраполированный пробег R_э, отмеченный на рисунке стрелочками. Экстраполированный пробег применяется для практических целей определения энергии электронов (метод поглощения для определения энергии β -частиц).

Рис. 2. Схема экспериментальной установки.

1 – источник - частиц, 2 – коллиматор, 3 – поглотитель, 4 – счетчик -частиц, 5 – формирователь импульсов, 6 – счетчик импульсов.

Рис. 3. Кривые поглощения моноэнергетических электронов разных энергий в алюминии.

Форма кривой поглощения существенно зависит от расположения счетчика β -частиц относительно поглощающих фильтров. Это особенно заметно для малых толщин фильтров, когда число прошедших и падающих электронов практически равны. Электроны, прошедшие фильтр, имеют за счет многократного рассеяния более широкое угловое распределение. Если детектор электронов располагается не очень близко к фильтрам, то основная часть рассеянных электронов не регистрируется, и кривая поглощения будет спадающей с самого начала. Если детектор расположен к фильтрам настолько близко, что регистрирует все рассеянные электроны, то кривая поглощения будет иметь на значительном протяжении практически горизонтальный ход.

Прохождение через поглотитель β -излучения, имеющего непрерывный энергетический спектр.

Электроны, возникающие при β -радиоактивности химических изотопов, имеют непрерывный энергетический спектр с максимальной энергией Еmax. Кривые поглощения для β -излучения с непрерывным энергетическим спектром резко отличаются по форме от кривых поглощения для моноэнергетических электронов и имеют приблизительно экспоненциальный ход. Качественно начальную часть кривой можно объяснить тем, что в пучке β -частиц имеются электроны всевозможных энергий, в том числе и очень малых. Медленные же электроны поглощаются весьма сильно. Конец кривой поглощения асимптотически подходит к линии фона. Это объясняется постоянно уменьшающимся в β -спектре числом быстрых электронов и относительно слабым поглощением электронов максимальной энергии.

Типичная кривая поглощения β -излучения, полученная по схеме на рис.2, приведена на рис.4 и 5.

Рис. 4. Рис. 5.

Кривая поглощения (рис.4) описывается экспоненциальным законом

где N₀ – число β -частиц до поглотителя, N – число частиц после прохождения слоя d, μ – линейный коэффициент поглощения (см ^–1).

При измерении толщины d в массовых единицах закон поглощения запишется

где d΄=ρd (г/см²) – массовая толщина, μ΄=μ/ρ (см²∙г^-1) – массовый коэффициент поглощения.

Необходимость введения двух коэффициентов поглощения вызвана тем, что линейный коэффициент ослабления резко зависит как от природы поглощающего вещества, так и от граничной энергии β –спектра Е_max и примерно одинаков для химических элементов с близкими значениями Z.

На практике часто используется понятие толщины слоя половинного поглощения d_½, необходимого для уменьшения вдвое начальной интенсивности β –излучения. Так как

и N(d_½) = N₀/2,

то d_½= .