Для вычисления параметров влажного пара в точке 1 воспользуемся таблицей термодинамических свойств воды и водяного пара в состоянии насыщения (табл. П.2.1). С помощью линейной интерполяции (см. задачу 8.1) получаем
Аналогичным образом вычисляются удельные параметры и функции кипящей воды (v ', h ', s ') и сухого насыщенного пара (v '', h '', s '') для давления 0,5 бар:
v '=0,00103 м3/кг; h '=340 кДж/кг; s '=1,09 кДж/(кг·К);
v ''=3,265 м3/кг; h ''=2645 кДж/кг; s ''=7,60 кДж/(кг·К).
По формулам (8.1) находим
Внутренняя энергия пара находится по формуле (8.2):
Состояние пара в точке 2 находится по двум известным параметрам p 2 = 50 бар и s 2 = s 1 = 6,62 кДж/(кг·К). Поскольку , то водяной пар в состоянии 2 является перегретым, и его параметры вычисляем с помощью таблиц термодинамических свойств воды и перегретого водяного пара (табл. П.2.2). Для давления p 2 = 50 бар с помощью линейной интерполяции находим значения удельных параметров пара в состоянии 2 и рассчитываем значение удельной внутренней энергии (см. табл. 8.2).
Значения параметров пара в состоянии 3 находятся по известным значениям давления p 3 = p 1=0,5 бар и температуры t 3 = t 2 = 395 oC. Так как , пар в состоянии 3 является перегретым. С использованием двойной интерполяции сначала между давлениями 0,4 бар и 0,6 бар, а затем между температурами 350 oC и 400 oC получаем значения параметров пара в состоянии 3 (приведены в табл. 8.2).
Таблица 8.2
Параметры и функции пара (к задаче 8.20)
Состояние | Параметры и функции | ||||||
p, бар | t, оС | v, м3/кг | h, | u, | s, | x | |
0,5 | 81,3 | 2,78 | 6,62 | 0,85 | |||
0,057 | 6,62 | – | |||||
0,5 | 6,42 | 8,85 | – |
Величины удельных количеств работы изменения объема l, полезной внешней работы l 'и теплоты q для отдельных процессов находятся согласно формулам табл. 8.1. Результаты расчёта представлены в таблице 8.3. Здесь же приведены суммарные величины для всего цикла, состоящего из трех процессов.
Таблица 8.3.
Работа и теплота процессов (к задаче 8.20)
Процесс | Работа изменения объёма | Полезная внешняя работа | Теплота q, кДж/кг |
1–2 | –733 | –880 | |
2–3 | |||
3–1 | –183 | –969 | |
Сумма |
Величины работ и количества теплоты для цикла оказались численно одинаковыми, что является следствием первого начала термодинамики в применении к циклам (см. раздел 4) и может использоваться в качестве проверки правильности численных расчетов.
На рис. 8.5 представлены все три процесса в диаграммах p–v, T–s и h–s.
Рис. 8.5. К задаче 8.20
8.21. Водяной пар с параметрами расширяется адиабатически до давления . Затем пар изотермически переходит в состояние сухого насыщенного.
Найти параметры водяного пара в состояниях 1, 2 и 3, а также количества удельной теплоты, работы изменения объема и полезной внешней работы для каждого из процессов. Представить процессы в диаграммах T–s и h–s.
Задачу решить с использованием h–s диаграммы для воды и водяного пара.