2015-05-30
1863
4.1. Уравнения Максвелла для переменного электромагнитного поля в идеальном однородном изотропном диэлектрике имеют вид:
1. 2. 3.
4.2. Для диэлектриков справедливо соотношение:
1. 
. 2. 
. 3. 
.
Здесь ω – частота электромагнитного поля, γ – удельная электрическая проводимость среды, ε – относительная диэлектрическая проницаемость среды.
4.3. Электрическая и магнитная компоненты падающей гармонической электромагнитной волны в изотропной диэлектрической среде описываются формулами:
1. 
. 2. 
.
3. 
.
Здесь Но, Ео - амплитудные значения магнитной и электрической компоненты электромагнитной волны.
4.4. Амплитуда электромагнитной волны, распространяющейся в идеальном диэлектрике:
1. Уменьшается. 2. Увеличивается. 3. Не меняется.
4.5. Плоская электромагнитная волна распространяется в среде, состоящей из двух диэлектриков. На границе раздела диэлектрических сред для электрической и магнитной компоненты волны выполняются условия:
1. 2. 3.
Здесь Е1, Н1 - электрическая и магнитная компоненты падающей электромагнитной волны, Е2, Н2 - электрическая и магнитная компоненты преломленной электромагнитной волны, Е3, Н3 - электрическая и магнитная компоненты отраженной электромагнитной волны.
|
|
|
4.6. В диэлектрической среде наложились две плоские электромагнитные волны, векторы напряженности электрического и магнитного полей которых сдвинуты по фазе на 90о. Результирующая электромагнитная волна в среде будет поляризована:
1. Линейно. 2. По кругу. 3. По эллипсу.
4.7. Волновое сопротивление идеальной диэлектрической среды является числом:
1. Целым. 2. Комплексным. 3. Действительным.
4.8. При отражении электромагнитной волны от границы раздела между диэлектриком (воздух) и проводником (медь) фаза электрической компоненты плоской электромагнитной волны меняется на:
1. 90о. 2. 45о. 3. 180о.
4.9. Явление полного преломления наблюдается при падении на границу раздела двух диэлектрических сред под углом Брюстера плоской электромагнитной волны:
1. Перпендикулярно поляризованной.
2. Параллельно поляризованной.
3. Поляризованной по кругу.
4.10. Законы Снеллиуса для плоской электромагнитной волны имеют следующий вид:
1. 
. 2. 
. 3. 
.
4.11. Углом полного внутреннего отражения (предельным углом) называется угол падения электромагнитной волны на границу раздела двух диэлектрических сред, определяемого выражением:
, где
1. ε1 > ε2. 2. ε1 < ε2. 3. ε1 = ε2.
4.12. Линейно поляризованная электромагнитная волна падает из стекла
(ε = 7.2, μ = 1) в воздух (ε = 1, μ = 1). При каком угле падения на границу раздела указанных диэлектриков будет отсутствовать преломленная волна (полное внутренне отражение)?
|
|
|
1. 30,5о. 2. 22о. 3. 60о.
Здесь ε – относительная диэлектрическая проницаемость, μ – относительная магнитная проницаемость среды.
4.13. На каком из рисунков правильно показано полное преломление плоской линейно поляризованной электромагнитной волны?
1. 2. 3.
Кружки с точкой или крестиком означают векторы, направленные соответственно к читателю или от него, α – угол Брюстера.
4.14. Параллельно поляризованная электромагнитная волна падает из первой диэлектрической среды (ε = 4, μ = 1) во вторую диэлектрическую среду (ε = 1, μ = 1). При каком угле падения на границу раздела диэлектриков будет отсутствовать отраженная волна (полное преломление)?
1. 30,5о. 2. 45о. 3. 54о.
Здесь ε – относительная диэлектрическая проницаемость, μ – относительная магнитная проницаемость среды.
4.15. Дифракция электромагнитной волны наблюдается при выполнении соотношения для длины волны λ и размера тела а:
1. λ = а. 2. λ << а. 3. λ >> а.
4.16. Появление за проводящим телом интенсивного электромагнитного поля связано:
1. Прохождением падающей электромагнитной волны.
2. Возникновением на поверхности проводящего тела вихревых токов, являющихся источником вторичных электромагнитных волн.
3. Наложением электромагнитных волн, огибающих проводящее тело с двух сторон.
4.17. Для устранения отражения электромагнитной волны, падающей на границу раздела двух диэлектриков, между ними помещают слой третьего диэлектрика толщиной:
1. λ. 2. λ /2. 3. λ /4.
Здесь λ – длина электромагнитной волны.
4.18. Для полупроводящих сред справедливо соотношение (при достаточно высоких частотах электромагнитной волны):
1. . 2. . 3. .
Здесь ω – частота электромагнитного поля, γ – удельная электрическая проводимость среды, ε – относительная диэлектрическая проницаемость среды.
4.19. Появление за щелью в проводящем экране интенсивного электромагнитного поля связано:
1. Прохождением падающей электромагнитной волны.
2. Возникновением на поверхности проводящего экрана вихревых токов, являющихся источником вторичных электромагнитных волн.
3.Прохождением части волнового фронта падающей электромагнитной волны.
4.20. Параметр 
называется тангенсом угла диэлектрических потерь. Для идеального диэлектрика он равен:
1. Не более 0.01. 2. Более 100. 3. Меняется от 0.01 до 100.
Здесь ω – частота электромагнитного поля, γ – удельная электрическая проводимость среды, ε – относительная диэлектрическая проницаемость среды.
4.21. Метод устранения отражения электромагнитной волны П1, падающей на границу раздела двух диэлектриков с волновыми сопротивлениями Zв1 и Zв2, между которыми расположен слой третьего диэлектрика с волновым сопротивлением Zв3, основан на том, что в диэлектрической среде 1 происходит наложение отраженных волн П3, отстоящих друг от друга на фазу:
1. π. 2. π /2. 3. π /4.
4.22. При распространении линейно поляризованной электромагнитной волны в гиротропной среде наблюдается:
а) вращение плоскости поляризации по часовой стрелке,
б) вращение плоскости поляризации против часовой стрелки,
в) отсутствие вращения плоскости поляризации.
1. а. 2. б. 3. а, б. 4. в.
4.23. Вращение плоскости поляризации линейно поляризованной электромагнитной волны при распространении в гиротропной среде связано:
1. С изотропностью диэлектрической и магнитной проницаемости среды.
2. С анизотропностью диэлектрической и магнитной проницаемости среды.
3. С тензорным характером диэлектрической и магнитной проницаемости среды.
