Абсолютная бесконечность интенсиала

Теперь от одной крайности – абсолютного нуля интенсиала – предстоит перейти к рассмотрению другой – абсолютной бесконечности интенсиалов. Прежде всего надо ответить на главный вопрос: возможно ли достичь или даже превзойти абсолютную бесконечность интенсиалов? Бесконечно большое значение интенсиала соответствует бесконечно высокой активности элаты. Такая активность могла бы получиться, если бы к системе конечной емкости удалось подвести бесконечно большой по величине экстенсор.

Из закона состояния следует, что невозможно достичь бесконечно большого значения какого-либо интенсиала. Это объясняется тем, что вместе с данным экстенсором к системе вследствие эффекта увлечения окажутся подведенными также бесконечно большие метрический, хрональный, кинетический и прочие экстенсоры. В результате потеряется смысл понятия системы: тело в начале конечных размеров и массы будет потом иметь бесконечно большие размеры и массу и т.д. Таким образом, бесконечно большое значение интенсиала недостижимо, это одновременно касается мира и антимира, в котором интенсиалы имеют отрицательные значения. Для антимира речь идет об абсолютных значениях интенсиала.

Бесконечно большое значение интенсиала невозможно превзойти. Этот вывод непосредственно вытекает из невозможности достижения абсолютной бесконечности интенсиала. В связи с этим полезно еще раз вспомнить об известных в физике идеях о существовании отрицательных и бесконечно больших абсолютных температур, а также о возможности перехода через бесконечно большое значение температуры. Согласно этим идеям, температуру считают отрицательной в тех случаях, когда подводимая к системе энергия превышает ту, которая по существующим представлениям соответствует бесконечно большой положительной температуре. Иными словами, рассматривается случай, когда не отводится, а подводится энергия сверх определенной меры, т.е. когда совершается переход через бесконечно большое значение температуры. Очевидно, такие предельные переходы и отрицательные и бесконечно большие температуры весьма условны. Они в принципе отличны от понятий абсолютного нуля и бесконечности интенсиала, вытекающих из общей теории.

Приведенные рассуждения позволяют установить четкие общие границы, в которых могут изменяться значения любого данного интенсиала. Эти границы определяются неравенством [14]

- ¥ < Р < + ¥. (266)

Если имеется в виду какой-нибудь конкретный ансор или антиансор, тогда границы изменения его интенсиала определяются одним из следующих неравенств:

0 £ Р < + ¥; (267)

0 ³ Р > - ¥. (268)

Неравенство (267) относится к положительному миру, неравенство (268) – к отрицательному. Левый предел достижим только в условиях взаимодействия ансора и антиансора. Раздельное написание неравенств (267) и (268) предполагает, что превращение экстенсора в его антиэкстенсор и наоборот невозможно.

Установленные границы изменения интенсиала распространяются на любой интенсиал – метрический, хрональный, термический, кинетический, химический, электрический, магнитный, волновой и т.д. Особый интерес среди них представляет скорость w², являющаяся интенсиалом в кинетической элате. Согласно неравенству (266), скорость ансора (тела) в принципе может изменяться в пределах

- ¥ < w < + ¥. (269)

Соответственно для ансора и антиансора имеем

0 £ w < + ¥; (270)

0 ³ w > - ¥. (271)

Этот вывод столь же достоверен и выполняется с такой же необходимостью, с какой соблюдаются законы сохранения и состояния. Он имеет фундаментальное значение для понимания главных идей теории относительности Эйнштейна. Согласно основному постулату этой теории, скорость света (фотонов) с в вакууме есть величина постоянная, ни от чего не зависящая, она равна предельной скорости распространения любого материального объекта в природе.