Схема пары

Общая схема фильтрационной пары приведена на рис. 16. Если на ее концах создать разность температур

DТ = Т” – Т град (525)

(первый интенсиал), то получится термофильтрационная пара. При закрытых торцах капилляра пара работает по принципу обобщенной (рис. 17) и подчиняется всем закономерностям, рассмотренным в § 6 и 7.

Фильтрационнодвижущая сила (ЖДС) dр, представляющая собой избыточную разность давлений, пропорциональна разности температур DТ – формула (477).

Скорость фильтрации жидкости или газа пропорциональна градиенту DТ/Dх - формулы (114) и (123). Такая закономерность характерна для процесса циркуляции экстенсора под действием градиента любого интенсиала. В общем случае скорость циркуляции экстенсора, в частности скорость скольжения жидкости или газа в пристеночном слое капилляра, определяется уравнением [11, 16]

w = (С/Т)(DР/Dх) м/сек, (526)

где С – коэффициент.

Фиктивная движущая сила Dр_с, представляющая собой разность давлений между емкостями К_V’ и К_V”, которые расположены на концах капилляра, изменяется со временем по экспоненциальному закону – формула (484). С увеличением длины Dх капилляра растут сопротивление слоев а и б, поэтому уменьшается скорость роста фиктивной движущей силы Dр_с. Максимальное значение Dр_с¥ не зависит от Dх и емкостей К_V’ и К_V” - формула (486).

С уменьшением диаметра d капилляра разность Dр_с¥ возрастает из-за снижения отношения n_V - формула (485), но скорость установления стационарного режима падает. В пределе, когда диаметр d равен двум капиллярным слоям, т.е. когда

d £ 2x₀, (527)

обратный ток вещества (в осевом слое) вовсе прекращается, так как R_Va ® ¥ и n_V ® 0. При этом разность Dр_с¥ максимальна – формула (486).