Явление капиллярности – подъем или опускание уровня жидкости под действием так называемых сил поверхностного натяжения – известно давно. Дополнительное давление жидкости, возникающее под ее искривленной поверхностью, определяется формулой Лапласа (1806)
Dр = s[(1/r1) + (1/r2)] н/м2, (530)
где s - коэффициент поверхностного натяжения, н/м;
r1 и r2 - радиусы кривизны поверхности в двух взаимно перпендикулярных направлениях, м.
Парциальное давление пара рп над искривленной поверхностью связано со скоростью испарения жидкости из капилляра формулой Стефана (1182)
Jm = [(Dmрб)/(RTh)]ln[(рб – рс)/(рб - рп)] кг/(м2×сек) (531)
где D - коэффициент диффузии;
m - молекулярная масса;
рб - общее барометрическое давление воздуха;
рс - парциальное давление пара в окружающей среде;
R - газовая постоянная;
h - расстояние от края капилляра до мениска жидкости в нем.
Согласно общей теории, частные эффекты капиллярности (530) и испарения жидкости (531) входят в состав общего явления поверхностнофильтрационной пары, которая функционирует под действием разности значений поверхностного интенсиала (рис. 26) [11, 14, 16]
|
|
Dmп = mп” - mп’ дж/кг. (532)
Фактически имеются две различные пары – одна образована пристеночным и осевым слоями жидкости (рис. 26-б и 26-в), а вторая – жидкостью мениска и паром, соприкасающимся с мениском (рис. 26-г).
Рис. 26. Схемы поверхностнофильтрационной пары (а)
и варианты циркуляции жидкости и пара в капилляре
(б - смачивание, в – несмачивание) и вблизи мениска (г).
Вторая пара весьма интересна. Одна ее ветвь – пар, а вторая – жидкость в поверхностном слое мениска. Спаями пары служат внешний контур мениска и осевая часть поверхности. При смачивании циркуляция происходит благодаря испарению жидкости на пристеночном и конденсации пара на осевом участке мениска. При несмачивании циркуляция имеет обратное направление. Эта циркуляция представляет собой любопытный пример вечного в целом бездиссипативного макроскопического движения жидкости и пара в условиях, если система полностью изолирована от окружающей среды.