Накопление конкретного осколка деления во времени с учетом только его кумулятивного выхода

dN_A,Z/dt = x_А,Z S_f Ф - l_A,ZN_A,Z - s_A,ZN_A,ZФ,

N_A,Z(t) = x_А,ZS_f Ф{1 – exp[-(l_A,Z + Фs_A,Z)]t}/[l_A,Z + Фs_A,Z].

2.8. График зависимости равновесного отравления ядрами ксенона в функции мощности реактора.

Рис. 2.8. Зависимость концентрации ядер самария в функции времени при различных режимах работы реактора. I – работа реактора на мощности со свежим (необлученным топливом); II – реактор заглушен; III – реактор выведен на мощность. Для режимов I и III указаны плотности потоков нейтро

Связь между реактивностью и концентрацией ядер самария можно получить аналогично тому, как это было сделано ранее (см.соотношения 2.27-2.32). Равновесная потеря реактивности при работе реактора на мощности оказывается равной:

(2.39)

При nС₁ = 2.2 отрицательная равновесная реактивность составляет – 0.5%.

После останова реактора равновесная реактивность за счет накопления ядер самария уже зависит от плотности потока нейтронов Ф и может быть записана в следующем виде: