При расчетах эффективности осколочного действия необходимо знать число осколков, попавших в цель, которое зависит от характера распределения осколков в пространстве.
Закон разлета осколков определяется формой, которую приобретает оболочка к моменту ее разрушения и образования осколков. После разрушения оболочки каждый осколок, получив соответствующую начальную скорость, будет лететь в направлении движения того элемента оболочки, из которого он был образован.
В системе координат, связанной с боевой частью, направление полета осколка принято определять двумя углами: углом j в меридиональной плоскости и углом q в экваториальной плоскости (рис.40).
j
q
Рис.40
Полагают, что все осколки разлетаются из одной точки О – ц.м. боевой части. Так как все БЧ обладают осевой симметрией, то можно полагать, что в экваториальной плоскости осколки распределены равномерно.
Чтобы охарактеризовать распределение осколков в пространстве, необходимо знать только распределение их в меридиональной плоскости, т.е. по углу j, которое можно определить опытным путем. Для этого подрывают БЧ в специальной мишенной обстановке (рис.41)..
|
|
ji
ji-1
Рис.41
На стенке наносят контур проекции части сферы между двумя меридиональными сечениями с углом Dq, которые определяют долю осколков, перехваченных мишенной обстановкой. На стеке наносят вертикальные линии, угловым секторам с шагом ji (рис.42).
А B
j0 j1 ji-1 ji jm-1 jm
Рис.42
Очевидно, что = 00, = 1800, . После подрыва определяется количество осколков , попавших в каждый угловой сектор и общее число осколков , перехваченных мишенью. Отношение – статистическая вероятность того, что осколок полетит в данном угловом секторе и равно относительному количеству осколков, летящих в данном угловом секторе. Закон распределения осколков по направлению разлета представляется в виде гистограммы (рис.43)
j0 j1 j2 ji-1 ji jM
Рис.43
Площадь каждого прямоугольника гистограммы равна относительному числу осколков, летящих в данном угловом секторе. Общая площадь гистограммы равна 1.
Гистограмма строится по опытным данным, относящимся к угловому сектору Dq в экваториальной плоскости. Будем полагать, в силу симметрии БЧ, что она полностью характеризует закон распределения осколков по всей сфере.
Из рис.43 следует, что основная масса осколков летит в направлении, близком к нормали цилиндрической части оболочки.
Характерным показателем закона разлета является среднее направление разлета осколков
Для удобства расчетов распределения осколков по направлению разлета закон распределения можно представить в виде статистического интегрального закона (рис.44)
|
|
где – число осколков, летящих в конусе с углом раствора 2 .
Очевидно, что , где суммирование распространяется на те значения индекса i, для которых .
Следовательно, интегральный закон представляет собой относительное число осколков, летящих в конусе с углом раствора .
1
j0 j1 j2 ji
Рис.44
Ординаты интегрального закона представляют собой сумму площадей прямоугольников гистограммы, расположенных левее точки .
Гистограмму можно заменить непрерывной функцией ,которая представляет собой дифференциальный закон распределения осколков по направлению разлета. Интегральный закон вычисляется по формуле
Пользуясь аналитическим выражением, или графиками законов в дифференциальной или интегральной формах можно определить число осколков, летящих ьежду двумя коническими поверхностями с углами раствора соответственно 2 и 2 .
Вид закона распределения осколков по направлению разлета определяется в первую очередь формой оболочки и заряда. У оболочек цилиндрической формы основное количество осколков разлетается в узком секторе в направлении, примерно совпадающим с нормалью к поверхности оболочки. Еще более узкий сектор разлета можно получить у оболочек катушечной формы. У оболочек, имеющих выпуклую форму, угловой сектор увеличивается с увеличением кривизны (рис.45).
f(j) катушка
сфера цилиндр
0 90 1800
Рис.45
У оболочек конической формы максимум закона распределения соответствует углам, примерно совпадающим к нормали поверхности оболочки. На вид закона распределения влияет расположение детонатора. Если точка инициирования на торце, то максимум распределения смещается в противоположную сторону на 5…15 град. В случае двухстороннего инициирования среднее направление разлета совпадает с нормалью к поверхности, угол раствора сектора разлета в этом случае будет существенно меньше. С увеличением коэффициента наполнения среднее направление разлета сдвигается в сторону больших углов, угол раствора сектора разлета увеличивается незначительно. Оболочки из хрупких материалов дают меньшие углы секторов разлета, чем из вязкого материала.
В действительности все боеприпасы имеют в момент разрыва собственную скорость (рис.46).
Vo Vo1
K
B
j
0 j1 A C
V1
Рис.46
Собственная скорость в момент разрыва изменяет направление разлета осколков (уменьшает угловой сектор, в котором разлетаются осколки и сдвигает максимум закона разлета в сторону движения снаряда). Кроме того, наличие собственной скорости в момент разрыва приводит к некоторому увеличению начальной скорости осколка на траектории Из рис.46 с учетом собственной скорости осколка следует
или
Если ввести относительную скорость w = V1/V0,то значение угла j1 можно получить из формулы
Пользуясь этой формулой можно получить, зная закон распределения осколков в неподвижных условиях, закон распределения, соответствующий скорости .
Допустим, что известен сглаженный интегральный закон распределения . Ордината закона распределения представляет собой относительное число осколков, летящих внутри конуса с углом раствора 2 . Углу в случае разрыва движущейся БЧ будет соответствовать угол j1. Очевидно, что количество осколков в конусе с углом будет равно количеству осколков в конусе , т.е. . Можно перестроить кривую так, чтобы выполнялось условие . Точка М1 в силу этого условия имеет ту же ординату, что и точка М. Таким образом можно определить закон разлета осколков (рис.47).
F(j1), F(j)
M1 M
j1 j 1800
Рис.47
|
|