2015-08-13
799
Будем считать, что боковая поверхность поры имеет форму кругового цилиндра. Более того, предположим, что боковая поверхность цилиндра изогнута и имеет радиус кривизны h/2. Радиус поры равен r. Липидный бислой в целом является плоским, а пора имеет два радиуса кривизны h/2 и r. Из физики известно, что искривление поверхности на границе раздела липид–вода сопровождается появлением добавочного давления, называемого лапласовым и равного
где σ1– межфазное натяжение внутри поры, r – радиус кривизны.
В рассматриваемой модели таких радиусов два (h/2 и r) и, следовательно, два давления. Одно из них P(h/2) способствует расширению, а другое P(r) – сжатию поры. Судьба поры зависит от соотношения двух давлений. Если P(h/2) > > P (r), пора будет расширяться, а если P (h /2) < P (r), то пора будет затекать.
Рассмотрим энергетику поры. Как установлено выше, на границы поры действуют две противоположные силы, одна из которых – краевое линейное натяжение периметра поры – способствует росту поры, а вторая сила – поверхностное натяжение бислоя – вызывает сжатие поры. Краевая энергия поры пропорциональна первой степени радиуса и увеличивает суммарную энергию, энергия поверхностного натяжения пропорциональна квадрату радиуса и снижает суммарную энергию. В результате суммарная энергия E(r) равна: E(r) = 2πrγ − πr2σ, где первый член определяется энергией кромки поры с линейным натяжениема второй - энергией поверхностного натяжения σВид кривой на данном ниже рисунке указывает на существование неустойчивого равновесия в точке максимума с критическими значениями энергии (E*) и радиуса (r*).
|
|
|
Энергия поры, E(r) (kT)

В точке равновесия ∂E∂r=0 и из него можно определить критический радиус поры r*: r*= γ/σ. С учетом неустойчивости равновесия можно утверждать, что появление пор с r > r* будет сопровождаться разрывом мембраны в результате неограниченного роста поры. Напротив, при r < r* пора будет затекать и стабильность мембраны сохранится. Таков количественный критерий стабильности липидной бислойной мембраны.
