ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЁРДОГО ТЕЛА
МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ
Цель работы: Определение момента инерции однородного прямоугольного параллелепипеда относительно оси симметрии методом крутильных колебаний.
Приборы и принадлежности: Установка лабораторная „Унифилярный подвес“. Электронный блок ФМ 1/1. Набор грузов. Штангенциркуль. Линейка.
Краткая теория
Моментом инерции твердого тела называется физическая величина, характеризующая распределение масс в теле относительно оси вращения и являющаяся мерой инертности тела при вращательном движении.
Твёрдое тело можно представить как совокупность большого числа материальных точек. В таком случае момент инерции твердого тела относительно оси вращения равен сумме моментов инерции всех образующих его материальных точек относительно этой оси и определяется по формуле
где r- расстояние от данной материальной точки массой до оси вращения, - плотность вещества твердого тела, – объём тела.
|
|
Момент инерции тела зависит от его массы, формы, размеров и положения оси вращения.
Найдём момент инерции однородного прямоугольного параллелепипеда относительно оси симметрии Z (рис. 1).
Совместим начало координат с центром масс параллелепипеда, а координатные оси направим параллельно его граням , , .
Для определения момента инерции параллелепипеда относительно оси разобьём его на параллельные слои толщиной , высотой и длиной . Каждый слой разобьём на элементарные объёмы в виде столбиков высотой и площадью основания (рис.1).
Масса каждого элементарного объёма , где – плотность металла, из которого сделан параллелепипед.
Вклад каждого элементарного объёма в общий момент инерции параллелепипеда равен
, (1)
где – расстояние столбика до оси вращения ().
Момент инерции каждого слоя можно найти, проинтегрировав выражение (1) по в пределах от до :
. (2)
Для определения момента инерции всего параллелепипеда нужно выражение (2) проинтегрировать по в пределах от до :
.
Откуда следует окончательное выражение:
. (3)
Полученная формула позволяет вычислить значение момента инерции однородного параллелепипеда относительно оси симметрии .
Однако моменты инерции твёрдых тел относительно заданной оси вращения можно определить и экспериментально.
Для определения момента инерции тела экспериментальным путём в данной лабораторной работе служит установка «Унифилярный подвес» (рис. 2).
Установка состоит из основания 1, вертикальной стойки 2, верхнего 3, нижнего 4 и среднего 5 кронштейнов.
Верхний и нижний кронштейны предназначены для крепления узлов подвески и натяжения стальной проволоки 8, с ней связана металлическая рамка 9, в которой закрепляется исследуемое тело 6.
|
|
Если рамку отклонить от положения равновесия и отпустить, она будет совершать колебания. Колебания такого рода называют крутильными. Они происходят под действием упругих сил, возникающих в стальной проволоке 8.
Известно, что период крутильных колебаний относительно оси зависит от момента инерции колеблющейся системы относительно этой оси:
, (4)
где – постоянная момента упругих сил.
Если исследуемое твёрдое тело 6 жёстко закрепить в рамке 9, то для периода колебаний такой системы можно записать:
, (5)
где - момент инерции рамки, а - момент инерции исследуемого тела.
Период колебаний рамки без тела определяется соотношением
. (6)
Решая систему уравнений (5) и (6), получим для выражение
. (7)
Из формулы (7) следует, что если известен момент инерции рамки, то для нахождения момента инерции исследуемого тела достаточно экспериментально определить периоды колебаний унифилярного подвеса с телом и без него.
Момент инерции рамки также можно определить опытным путём. Для этого на ней нужно укрепить грузы 7 (рис 2). В качестве грузов используются два цилиндра. Период крутильных колебаний рамки с цилиндрами:
; (8)
где - момент инерции цилиндра.
Момент инерции цилиндра можно рассчитать с помощью теоремы Штейнера:
, (9)
где – масса цилиндра, – радиус цилиндра, – расстояние от оси цилиндра до оси вращения.
Из формул (6), (8) и (9) для момента инерции рамки следует выражение, в которое входят экспериментально измеряемые величины:
. (10)