Dr (dx, dy,dz)
Тогда модуль dr будет равен:
| d | = = | ds |
С точки зрения геометрии | ds |- этот радикал определяет элемент дуги равный по абсолютному значению ds. Или этот радикал определяет, что криволинейную дугу s мы заменили прямолинейной ds. Это значение приближенное с точностью до величин второго порядка.(высшего порядка малости)
Тогда модуль этого вектора
/ / = / / = 1
Вектор называется единичным вектором или ортом касательной к кривой АВ в точке М.
Направление
Покажем, что вектор всегда направлен по касательной к траектории в сторону возрастания дуговой координаты.
Сравним направления вектора d и
Изобразим два рисунка.
Первый рисунок.
Изображаем траекторию «а в», На этой траектории выберем точку О' начало отсчета дуговой координаты и положительное направление этой дуговой координаты.
Положение точки М на данной траектории будет определяться при помощи дуговой координаты s. Выберем близлежащую к ней точку М1. Перемещение точки М к М1 , обозначим через d маленькая дуга ds Изобразим орт по касательной к траектории.
d - это вектор элементарного перемещения точки за бесконечно малый промежуток времени dt. Он всегда направлен по касательной в сторону движения точки и абсолютно не важно в каком направлении точка движется.(в сторону увеличения или убывания дуговой координаты).
Записи будем делать под одной и другой картинкой
При движении в положительном направлении, когда дуговая координата s возрастает. (ds > 0) | При движении в отрицательном направлении, когда дуговая координата s убывает. (ds < 0) |
↓↓ d или ↓↓ d | ↓↑ d или ↓↑ d |
Второй рисунок.
Изображаем траекторию «а в», На этой траектории выберем точку О' начало отсчета дуговой координаты и положительное направление этой дуговой координаты.
Положение точки М на данной траектории будет определяться при помощи дуговой координаты s. Выберем близлежащую к ней точку М1, но изобразим ее в противоположном направлении. Перемещение точки М к М1 , обозначим через d маленькая дуга ds. Изобразим орт по касательной к траектории. В этом случае ds < 0.
Вывод
Вектор - всегда направлен по касательной к траектории в сторону возрастания дуговой координаты s.
Рассмотрим некоторую пространственную линию. На этой линии возьмем две близкие друг к другу точки М и М1 и построим в этих точках орты касательных и . По модулю они одинаковые, но у нас кривая линия, поэтому направлены они будут по разному.
Вектор перенесем параллельно самому себе в точку М.
Произведем следующее построение: через и проведем плоскость s1
Что будет происходить с данной плоскостью, если мы будем перемещать точку М1 к точке М?
Вектор при этом будет менять свою ориентацию в пространстве.
Что будет происходить с плоскостью?
Она будет как-то поворачиваться вокруг вектора . Пока не займет некоторое предельное положение.
Отмечаем:
При М → М1 вдоль АВ плоскость будет поворачиваться вокруг вектора пока не займет предельное положение плоскости s1.
Изобразим эту плоскость красным мелом.
Плоскост ь S называется соприкасающейся плоскостью в точке М к АВ.
Любой перпендикуляр к касательной называется нормалью.
Плоскость, содержащая все нормали, называется нормальной плоскостью.
Определение.
Нормаль, лежащая в соприкасающейся плоскости, называется главной нормалью, нормаль лежащая в перпендикулярной плоскости называется – бинормалью.
Необходимо изобразить еще два единичных вектора: главную нормаль и бинормаль.
Вводим единичный вектор:
- орт главной нормали (всегда будем направлять его в сторону вогнутости траектории.)
- орт бинормали, его направление будем определять следующей формулой:
=
т.о , , - правая тройка векторов.
Так как мы привыкли пользоваться правой системой координат, то направим вектор бинормали так, чтобы данные вектора образовали правую тройку векторов.
Плоскость проходящая через орты и называется спрямляющей плоскостью к траектории АВ в точке М.
Запишем.
Совокупность плоскостей соприкасающейся, нормальной и спрямляющей представляют собой трехгранник с вершиной в точке М. Он называется естественным трехгранником.
Сделаем еще один рисунок.
Изобразим траекторию движения точки АВ. Выбираем точку М на траектории. Изобразим - орт касательной, - орт главной нормали, -орт бинормали.
Изображаем соприкасающеюся плоскость, проходящую через - орт касательной, - орт главной нормали.
Затем нормальную плоскость проходящую через - орт главной нормали, -орт бинормали.
Через орты - орт касательной и -орт бинормали проводим спрямляющую плоскость.
Оси совпадающие по направлению с ортами , , называются естественными осями координат, а их совокупность естественной системой координат.
Система меняет свою ориентацию в пространстве, поэтому он еще называется подвижным трехгранником.
Кривизна линии. (стр 38 –40)
Мы с вами уже знаем, что прямая – это линия нулевой кривизны, окружность – это линия постоянной кривизны.
Нам необходимо ввести величину, которая характеризовала бы искривленность произвольной линии в любой ее точке.
Введем угол между векторами и и обозначим (тетта).
- называется углом смежности, соответствующий дуге ММ1.
Этот угол характеризует поворот орта касательной при переходе от М к М1, вследствие искривления дуги на участке М М 1.
Обозначим приращение дуговой координаты s при переходе от точки М к М1 через .
М М1 =
Введем понятие средней кривизны:
Кср = | |
Эта величина показывает, на сколько повернется орт касательной при единичной дуге и характеризует искривленность дуги ММ1.
Если бы дуга была бы одинакова изогнута, то очевидно эта величина бы характеризовала одинаковую искривленность по всем точкам этого участка. Но у нас по всем точкам дуга искривлена по - разному.
Поэтому, чем меньше и чем ближе М1 к М тем меньше искривление линии.
Нам необходимо определить искривленность в каждой точке.
Для того, чтобы узнать кривизну в точке М следует устремить точку М к М1 .
Совершим предельный переход( →0)
К = = | | (2)
Величина, равная пределу средней кривизны при →0, называется кривизной линии в данной точке.
- данная величина не является дифференциалом, не будет производной. Обе величины бесконечно малые.
Вводим понятие радиуса кривизны:
ρ = (3)
Величина, обратная кривизне, называется радиусом кривизны линии в данной точке.
Построение.
Отложим от точки М вдоль главной нормали в сторону вогнутости линии АВ отрезок МС = ρ.
Точка С называется центром кривизны линии в точке М
Пример №1
Вычислим кривизну прямой линии. Очевидно, для любого ее участка:
= 0
поэтому
Кср = 0; К = 0; ρ = =
Т.е. прямая линия – линия нулевой кривизны во всех своих точках.
Пример № 2
Найдем кривизну окружности радиусом R.
Из рисунка видно = , а = R
Кср = = = const
Т.е средняя кривизна одна и та же для участка окружности. Следовательно, окружность есть линия постоянной кривизны.
Радиус кривизны окружности равен радиусу окружности.
ρ = R
3. Определение скорости при естественном способе задания ее движения. (стр 44 –45)
Постановка задачи.
Пусть известны:
1. траектория движения точки АВ.
2. начало отсчета и положительное направление отсчета дуговой координаты s.
3. закон движения по траектории s = s(t)
Определить скорость точки по модулю и направлению.
Запишем исходную формулу, определяющую вектор скорости.
= ,
Положение точки можно определить с помощью радиуса - вектора , с другой стороны положение точки определяется с помощью дуговой координаты s.
Тем самым мы считаем, что радиус вектор есть функция дуговой координаты s, а она зависит от времени t, т. е. радиус - вектор есть сложная функция от времени, выраженная посредством промежуточной величины s.
= [ s(t) ],
Продифференцируем сложную функцию, для этого сначала вычислим производную по промежуточной переменной, а потом производную от промежуточной по окончательной переменной.
= , (4»)
Как известно
= (4)
т.е. если мы вернемся к формулам скорости, то можно записать
= или = (5)
Вектор скорости направлен по касательной к траектории
Исследуем этот результат:
Если
> 0, то ↓↓
< 0, то ↓↑
Определим модуль скорости, необходимо продифференцировать закон движения и взять его по модулю.
/ /= / /
т.к. | | = 1, т.е. единичный вектор, то
/ /= / / (6)
Найдем проекцию вектора скорости на касательную
=
- проекция вектора скорости на касательную
= =
Опять возвращаемся к математике.
Положительное направление оси можно определить единичным вектором.
Запишем проекцию любого вектора на любую ось:
= cos ( )
cos 0 = 1
2 = 12 = 1
окончательно
= (7)
Сравним формулы (3) и (4). Эти величины могут отличаться знаком. Договоримся обозначать через
= (8)
Скорость, определенная формулой (6) называется алгебраической скоростью точки, а знак может быть больше, меньше или равна нулю.
Если
>0, то точка движется в сторону возрастания дуговой координаты
<0 то точка движется в сторону убывания дуговой координаты
Эти величины могут отличаться только знаком, алгебраическое значение у них одинаковое.
Договоримся и модуль скорости, и его проекцию обозначать буквой .
Окончательно:
=
=
Пример
Пусть
s = t 2 - t
Определить направление движения точки
= = t - = ( t -1)
Знак скорости определяется знаком скобки:
если 0 < t < 3, то скорость <0,
при t = 3 =0, т.е. в данный момент точка остановилась,
если t > 3, то >0, то точка движется в сторону возрастания дуговой координаты.
Для того, чтобы ввести понятие ускорения точки в естественной форме нам необходимы знания высшей математики.