Для определения величины энергии, приобретенной жидкостью в рабочем колесе, воспользуемся уравнением Бернулли для одной из струек, заключенных между лопатками.
При входе потока из всасывающей трубы в рабочее колесо, а также при выходе потока из рабочего колеса в нагнетательную трубу необходимо обеспечить безударный вход и выход. Для этого необходимо, чтобы скорость движения жидкости во всасывающей трубе перед входом равнялась абсолютной скорости v1 непосредственно после входа в рабочее колес, а также, чтобы абсолютная скорость v2 у выхода из рабочего колеса равнялась скорости потока непосредственно за выходом из рабочего колеса в нагнетательную трубу.
Запишем уравнение Бернулли без учета гидравлических сопротивлений для сечений, расположенных непосредственно перед входом в рабочее колесо и после выхода из него и обозначим давления в указанных точках р1 и р2.
,
где | - удельная энергия жидкости при входе в рабочее колесо; | |
- удельная энергия жидкости при выходе из рабочего колеса; | ||
- удельная энергия, приобретенная жидкостью при ее движении в рабочем колесе в результате работы центробежных сил; выражает теоретический напор, создаваемый насосом при бесконечном числе лопаток. |
, (274)
Аналогично запишем уравнение Бернулли для сечений непосредственно за входом в рабочее колесо и для сечения непосредственно перед выходом, при этом введем в уравнение новый член, зависящий от перехода к относительному движению с учетом влияния центробежных сил.
(275)
где А - энергия, приобретенная жидкостью в рабочем колесе в результате работы центробежных сил.
Определим величину энергии А. Центробежная сила Fц, приложенная к вращающемуся телу:
На единицу веса жидкости .
где - угловая скорость вращения рабочего колеса;
- радиус вращения.
При перемещении жидкости на расстояние dr элементарная работа центробежной силы
Работа центробежной силы при движении жидкости в направлении от центра рабочего колеса насоса к его внешней окружности, т.е. с окружности радиусом r1 к окружности радиусом r2.
(276)
Принимая и
(277)
Решая уравнение (275) относительно , получим
, (278)
Подставив в уравнение (278) в (274)
. (279)
После подстановки значений и по формулам (272 и 273) и приведения подобных членов получим:
. (280)
Это и есть основное уравнение центробежного насоса, оно является основным для всех лопастных машин.
Обычно на практике очертание лопаток рабочего колеса принимается таким, чтобы угол между абсолютной и переносной скоростью на входе в рабочее колесо был равен 900. Тогда теоретический напор насоса при бесконечном числе лопаток определится:
. (281)
Действительный напор насоса будет меньше теоретического в результате возникающих внутри насоса гидравлических сопротивлений и вследствие конечного числа лопаток в рабочем колесе, так как при этом все частицы жидкости равномерно отклоняются лопатками и следуют по расчетным траекториям. Действительный напор насоса:
. (282)
Окружная скорость рабочего колеса
,
где | - гидравлический кпд насоса, учитывающий потери напора в рабочем колесе на преодоление гидравлических сопротивлений (0,85 - 0,95); | |
- коэффициент, учитывающий влияние конечного числа лопаток. | ||
D2 | - наружный диаметр рабочего колеса; | |
n | - частота вращения рабочего колеса в минуту. |
Допуская, что разность давлений по обеим сторонам лопатки постоянна по всей ее длине:
, (283)
где | , | - радиусы соответственно внутренней и внешней окружности рабочего колеса; |
- число лопаток; | ||
- коэффициент, зависящий от шероховатости проточной части рабочего колеса; |
.