Методы получения интерференционной картины. Опыт Юнга

Один из методов получения интерференционной картины был предложен Юнгом в 1802 г. (Рис. 3). Источником света в этом

опыте служит узкая ярко освещенная щель S. Прошедший через щель S свет вследствие дифракции образует расходящийся пучок, который падает на второй экран с двумя близко расположенными щелями S₁ и S₂. Таким образом, щели S₁ и S₂ освещаются различными участками фронта одной и той же световой волны. На основании принципа Гюйгенса – Френеля две щели можно рассматривать как когерентные источники. Увеличение ширины первой щели S неизбежно приводит к уменьшению пространственной когерентности излучения и, соответственно, к уменьшению контрастности (видности) интерференционных полос. В современной демонстрационной модификации опыта Юнга в качестве источника света используют лазер. При этом для когерентного возбуждения вторичных источников S₁ и S₂ необходимость во вспомогательном отверстии S отпадает, так как в лазерном излучении световые колебания когерентны по всему поперечному сечению пучка, и две щели вводят непосредственно в пучок лазерного излучения.

 

Измеряя ширину интерференционных полос, Юнг в 1802 г. впервые определил длину световых волн разного цвета. Для определения из интерференционной картины длины световой волны рассмотрим когерентные лучи S₁M и S₂M (Рис. 1), встречающиеся в точке М экрана, параллельного щелям. Если S₁M = S₁'M, то S₂S₁'= Δ – разность хода этих лучей. Из подобия треугольников S₁S₂S₁' и NMO следует, что

, (14)

где d - расстояние между центрами щелей. Так как d<<L, угол S₂S₁S₁' очень ма и NM» L. Пусть в точке М наблюдается минимум k-ого порядка. Тогда . Используя формулу (14), получим . Аналогично расстояние между нулевым максимумом и минимумом порядка m будет равно . Откуда расстояние между k-ой и m-ой темными полосами равно

 

Отсюда получаем формулу для измерения длины:

, (15)

здесь  – ширина интерференционной полосы.

Бипризма Френеля

Опыт с бипризмой является одним из наиболее простых в практическом осуществлении опытов по наблюдению интерференции света. Бипризмой называется призма, имеющая два одинаковых острых весьма малых (менее 1⁰) угла a и тупой угол (180^о - 2a). Вид бипризмы и ее сечение показаны на рисунке 4. Схема опыта включает в себя источник света, щель, бипризму. Щель освещается источником света и устанавливается строго параллельно ребру тупого угла бипризмы. Световые лучи, проходящие сквозь верхнюю половину бипризмы (за счет преломления на границе "воздух - материал бипризмы"), отклоняются вниз, а лучи, проходящие сквозь нижнюю половину, - вверх. Таким образом, обеспечивается для получения интерференционной картины область перекрытия волн. Когерентными источниками являются мнимые изображения щели S₁ и S₂, лежащие на пересечении продолжений прошедших сквозь призму лучей (Рис.5).

При демонстрации интерференции света с помощью бипризмы Френеля в данной работе используется школьная оптическая скамья, снабженная проекционным фонарем. Перед началом демонстрации необходимо поставить экран перпендикулярно световому пучку недалеко от бипризмы. Затем поворотом щели (или бипризмы) установить щель параллельно вертикальному ребру бипризмы. О правильности установки можно судить по виду светлой полосы на экране. Изменением ширины щели можно добиться наилучшей видимости интерференционных полос. Для получения более широких интерференционных полос следует поставить экран под углом к падающим на него лучам. Расстояние экрана от бипризмы влияет на ширину интерференционной полосы: чем больше это расстояние, тем шире, но зато слабее получаются полосы. Обратите внимание, как ширина щели влияет на качество интерференционной картины.

Для определения длины волны с помощью бипризмы Френеля в данной работе используется формула (15), где d - расстояние между мнимыми источниками S₁ и S₂, L - расстояние от плоскости, содержащей источники S₁ и S₂, до плоскости окулярного микрометра.

 

Кольца Ньютона

Кольца Ньютона представляют собой один из видов интерференционных полос равной толщины. Они образуются при освещении сферической линзы, выпуклой поверхностью прижатой к плоскопараллельной стеклянной пластинке. Вблизи места соприкосновения поверхностей получается слой воздуха, толщина которого сравнима с длиной световой волны. В результате наложения лучей, отраженных от границ этого слоя, происходит интерференция.

На рис. 6 изображена в вертикальном разрезе плосковыпуклая линза LL, сферической поверхностью соприкасающаяся с плоской поверхностью полированной стеклянной пластины АВ. Между сферической поверхностью линзы и плоской пластинкой имеется воздушный слой, толщина которого увеличивается от точки соприкосновения 0 к краям линзы. В точках P₁ и Р₂, равноотстоящих от точки 0, толщина слоя одинакова. На всей поверхности пластины равные толщины слоя располагаются по концентрическим окружностям с центром в точке 0. Если осветить систему плоская пластинка-линза параллельным пучком монохроматического света, то в отраженном свете наблюдается большое число чередующихся светлых и темных концентрических колец с темным пятном в области точки 0 (кольца Ньютона). Причем интерференционная картина будет локализована на (или вблизи) отражающей поверхности пластинки. Это связано с тем, что обычно используется небольшой, но протяженный источник света (например, нить накала лампы). Только вблизи поверхности пластинки интерференционные картины от всех точек источника совпадают и, соответственно, усиливают друг друга.

Когерентными являются лучи, исходящие из одной и той же точки источника. На рис. 6 когерентные лучи обозначены цифрами 1 и 2. Лучи 1 и 2 практически параллельны, поскольку источник расположен в фокальной плоскости линзы. Между отраженными лучами 1' и 2' образуется оптическая разность хода , для воздушного слоя n₀=1. Кроме указанной разности хода появляется дополнительная разность хода в полволны (λ/2) вследствие отражения луча 1 в точке К от оптически более плотной среды (стекла линзы). Таким образом, полная оптическая разность хода будет равна:

В опытах с кольцами Ньютона для получения отчетливой интерференционной картины в белом свете толщина воздушного слоя должна быть порядка нескольких микрометров. При этих условиях с достаточной точностью можно принять  и, соответственно, оптическую разность хода между лучами 1 и 2 представить в виде:

(16)

На практике кольца Ньютона наблюдают либо невооруженным глазом, помещая его на пути лучей 1’ и 2' (Рис.6), либо в окуляр микроскопа, сфокусированного на интерференционную картину. Темное пятно в центре колец Ньютона в отраженном свете объясняется тем, что геометрическая разность хода между интерферирующими лучами в области точки 0 практически равна нулю, но имеет место потеря полдлины волны при отражении от поверхности линзы. При величине разности хода Δ между лучами 1' и 2'

, (17)

где k = 0, 1, 2..., возникают темные кольца. Когда

(18)

- светлые кольца. По мере увеличения k кольца сближаются. Толщину воздушного слоя d можно связать с радиусом кольца, которому соответствует эта толщина. Из треугольника O`CD (Рис.6) для k – го кольца имеем:

,

где R - радиус кривизны линзы. Так как d<<R, то величиной d² по сравнению с 2Rd можно пренебречь, тогда

(19)

Используя выражение (16) и (17), получим формулу для радиусов темных колец Ньютона в отраженном свете:

(20)

Зная длину волны λ, радиус кольца и порядок минимума, из формулы (20) можно найти радиус кривизны поверхности линзы. Однако вследствие упругой деформации стекла невозможно добиться идеального соприкосновения линзы и пластинки в точке касания. Поэтому более точный результат получится, если вычислять R из разности диаметров двух колец D_k и D_m:

. (21)

Откуда

(22)

где m, k - номера темных колец, D_k, D_m - их диаметры, λ –длина волны используемого излучения.

 

Опыт Поля. Для демонстрации явления интерференции света большой аудитории наиболее пригоден опыт Поля, который характеризуется большой светосилой и позволяет получить яркую интерференционную картину на стене и потолке. Интерференционная картина образуется вследствие наложения лучей, отраженных от поверхностей тонкой плоскопараллельной пластинки. Роль когерентных источников играют мнимые изображения S₁ и S₂ источника S (Рис. 7). Этот опыт предъявляет менее жесткие требования к размерам источника S, чем рассмотренные выше опыты.

Поэтому можно в качестве S применить ртутную лампу без вспомогательного экрана с малым отверстием, что обеспечивает значительный световой поток. С помощью листочка слюды (толщиной 0,03-0,05 мм) можно получить на экране яркую интерференционную картину. Чем тоньше пластинка, тем крупнее масштаб интерференционной картины, т.е. больше расстояние между полосами.