Но известно (для изотропной среды):
Следовательно:
Наиболее общим свойством каждого тока является способность создавать магнитное поле. Магнитное поле токов проводника было открыто Эрстедом в 1820 году. Величина его определяется законом Био – Саварра – Лапласа (1820 год).
В 1901 году А.А. Эйхенвальд показал, что конвекционные токи, образованные движением в пространстве заряженных тел и поляризованных диэлектриков, создают такое же магнитное поле, как и токи проводимости
В 1911 году Иоффе А.Ф. обнаружил магнитное поле электронов, движущихся в вакууме, так же эквивалентное току проводимости.
Из всех физических свойств, присущих току Максвелл приписал току смещения лишь одно – способность создавать магнитное поле, аналогично магнитному полю токов проводника:
Если в проводнике переменный ток, то внутри проводника есть и ток проводимости, и ток смещения, и магнитное поле определяется полным током:
Тогда:
II.
Закон полного тока.
Ток смещения есть там, где меняется со временем электрическое поле. В диэлектриках ток смещения состоит из двух различных слагаемых:
- ток смещения (плотность тока); - плотность тока поляризации, обусловленная движением связанных зарядов.
Ток поляризации возбуждает магнитное поле – эти токи не отличаются по природе о токов проводимости.
Принципиально новое – - не связано ни с каким движением зарядов, а только с изменением электрического поля - - возбуждает магнитное поле.
Даже в вакууме всякое изменение электрического поля возбуждает в окружающем пространстве магнитное поле.
- открытие тока смещения – к открытию электромагнитного поля.
Ваша специальность включает исследование свойств материалов в электрических и магнитных полях.
Сравним величины токов проводимости и токов смещения для различных материалов:
Пусть синусоидальное поле:
(отношение амплитуд):
В вакууме:
Таким образом, при обычных частотах в металлах токи смещения малы по сравнению с токами проводимости. Они соизмеримы при Гц – это несколько ангстрем – рентгеновские лучи.
В полупроводниках токи проводимости и токи смещения одного порядка при Гц (дециметровый диапазон).
В диэлектриках токи смещения больше токов проводимости уже при низких частотах (переменный ток).
Дополнив основные факты из области электромагнетизма установлением магнитных действий токов смещения, Максвелл смог написать систему фундаментальных уравнений электродинамики:
Материальные уравнения:
8. Уравнение Максвелла в дифференциальной форме
Уравнения Максвелла применимы к поверхности любой величины и поэтому входящие в них величины относятся к разным точкам поля. Так, например, в уравнении:
- напряженность магнитного поля в точках контура , Ограничивающего поверхность S, в то время как поток вектора зависит от значения в точках самой поверхности.
Можно, однако, преобразовать эти уравнения в такую форму, чтобы все величины относились к одной и той же точке поля. Для этого уравнения Максвелла нужно применить к поверхности бесконечно малой величины.
Согласно теореме Стокса:
Тогда первое уравнение:
(I)
Справа интеграл зависит только от времени, → при фиксированном контуре правая часть никак не меняется при любых изменениях .
Символ ;
Второе уравнение:
По теореме Стокса:
(II)
Расхождения электрической и магнитной индукции
Третье и четвертое уравнения Максвелла:
Переход от интегральной к дифференциальной форме согласно теореме Остроградского – Гаусса:
(3)
(4)
Схема уравнений Максвелла в дифференциальной форме:
(σ - удельная проводимость)