Практически все реакторы гетерогенные. В таких реакторах замедление нейтронов пространственно отделено от поглощения. Нейтроны теряют свою энергию в замедлителе, а поглощаются в топливе, что приводит к неравенству нейтронных потоков в различных компонентах активной зоны. Влияние распределения потока нейтронов по ячейке на параметры размножения (так называемая физическая гетерогенность) зависит от энергии нейтронов. Реактор, физически гетерогенный для нейтронов одной области энергий (например, тепловой), может быть практически гомогенным для нейтронов другой (например, для нейтронов спектра деления).
Рассмотрение влияния гетерогенности на размножающие свойства среды (эффект гетерогенности) начнем с энергии быстрых нейтронов, хотя, как уже упоминалось, именно в этой области энергий из-за малых сечений (больших характерных длин) оно не так уже и велико.
В тесных решетках ввиду малости размеров твэла (~0,7 - 0,9 см) и разделяющего твэла слоя теплоносителя (~0,2 - 0,4 см) по сравнению с длиной свободного пробега нейтронов деления в воде (~10 см при энергии Е~1 МэВ) поток надпороговых нейтронов практически не зависит от координат.
|
|
Пространственное распределение потоков нейтронов различных энергий
в твэле («0») и замедлителе («1»):
а — Быстрые нейтроны; б— резонансные нейтроны (Еr —энергия резонанса; Е — энергия нейтронов, далекая от резонанса); в — тепловые нейтроны (ЕT— энергия тепловых нейтронов)
В связи с этим размножение на быстрых нейтронах не очень сильно отличается от размножения в гомогенной среде с таким же соотношением концентраций компонентов. Отметим, что если в гомогенной среде концентрация ядер топлива существенно меньше концентрации ядер замедлителя, то размножение нейтронов в области быстрых нейтронов близко к нулю. В разреженных решетках в отличие от тесных эффекты гетерогенности в этой области энергий проявляются в большей степени, поскольку длина пробега нейтрона до рассеяния в замедлителе существенно меньше среднего пути.
Влияние гетерогенной структуры на распределение потока нейтронов в топливе и замедлителе особенно резко проявляется в области резонансных энергий нейтронов. Резонансный характер сечения поглощения топлива приводит к тому, что для многих сильных резонансов вблизи его максимума длина пробега до поглощения значительно меньше характерного размера топливного блока. Поэтому нейтроны резонансных энергий, попавшие в блок, поглощаются в тонком поверхностном слое. Во внутренних слоях урана поток нейтронов этих энергий близок к нулю. Значительная экранировка ядер урана внутри твэла приводит к тому, что они не участвуют в поглощении нейтронов. При этом увеличивается вероятность избежать резонансного поглощения.
|
|
Поскольку нейтроны теряют свою энергию в замедлителе, а поглощаются в топливе, то они имеют большую по сравнению с гомогенной средой вероятность замедлиться через область резонансных энергий, не столкнувшись с ядрами топлива. Этот эффект также способствует увеличению φ в гетерогенных системах. В области энергий тепловых нейтронов влияние гетерогенной структуры на пространственное распределение потока нейтронов также сушественно. Однако здесь картина несколько отлична от рассмотренной выше. Если при замедлении поглощение нейтронов (1—φ) незначительно (10—20%) и большая их часть замедляется до тепловых энергий (в реакторах на тепловых нейтронах), то тепловые нейтроны поглощаются все, причем в основном (80—90 %) в топливе. Поэтому возникают градиенты потока, направленные в сторону блока. Превышение среднего потока в замедлителе Ф1 над средним потоком в топливе Ф0 приводит к уменьшению полезного поглощения нейтронов, а значит, и к уменьшению коэффициента использования тепловых нейтронов по сравнению с коэффициентом для гомогенной среды, в которой соответствующее отношение потоков равно единице.
На следующем рисунке сплошной линией показано распределение Фтн в гетерогенной а.з. с учетом локального изменения этого потока в ячейке. Штриховой линией показано распределение Фтн в гомогенизированном реакторе.
Плотность потока тепловых нейтронов в гетерогенном реакторе.