Генераторы кадровой развертки

Лекция 7. МАГНИТНОЕ ОТКЛОНЕНИЕ ЛУЧА.

Самым распространенным на сегодняшний день выходным устройством является кинескоп – электронно-лучевая трубка с магнитным отклонением луча.

На летящий в магнитном поле электрон действует сила Лоренца

F_Л= e V H sin j, (17)

где е – заряд электрона,

V – скорость электрона,

Н – напряженность магнитного поля.

На рис. 22 силовые линии магнитного поля направлены перпендикулярно к поверхности рисунка. Под воздействием силы Лоренца траектория электрона приобретает вид окружности с радиусом

(18)

где m и е – масса и заряд электрона.

a y

Рис. 22.

Скорость электрона под воздействием ускоряющего напряжения U_a

(19)

где U_a – напряжение на втором аноде кинескопа.

Подставив (19) в (18) и обозначив получим выражение, связывающее отклонение луча на экране y с величиной отклоняющего тока I:

(20)

где напряженность магнитного поля выражена через ампер-витки:

Н = k₂I w.

Из выражения (20) следует, что при больших углах отклонения a (когда нельзя заменить синус и тангенс углом) и при плоском или почти плоском экране кинескопа отклонение луча линейным по форме током приводит к симметричным искажениям – края изображения растянуты, а середина сжата. При анализе и синтезе схем генераторов развертки сперва решают более простую задачу для случая линейного отклоняющего тока, а во вторую очередь решают задачу коррекции симметричных искажений.

Эта задача не очень сложна, т.к. идеальной коррекции не требуется. Общая нелинейность разверток (при измерениях непосредственно на экране телевизора) может составлять величину 5...7 %. Здесь следует заметить, что приводимое в [3] значение допустимой нелинейности по горизонтали 10...12 % устарело. Такая нелинейность была допустима в черно-белых телевизорах не очень высокого класса, но совершенно недопустима в цветных телевизорах.

Можно получить другое выражение, связывающее ампер-витки с отклоняющим током

(21)