Электропроводность диэлектриков в нормальных условиях ничтожно мала. Она имеет ионный характер и обусловлена перемещением ионов примеси и ионов основного материала.
Проводимость диэлектриков может быть сквозной и поверхностной, т.е. ток может проходить как через толщину материалов, так и по тонкому поверхностному слою.
Оба вида проводимости оцениваются обратными величинами:
удельным объемным и поверхностным сопротивлениями (ρV и ρS)
Удельное объемное сопротивление равно сопротивлению постоянного тока RV куба диэлектрика со стороной в 1 м при протекании тока параллельно граням.
ρV=RV (S/h) RV- объемное сопротивление
h – толщина диэлектрика
S – площадь сечения.
Удельное поверхностное сопротивление ρs численно равно сопротивлению постоянного тока Rs ограниченной шириной электродов d и расстоянию между ними h. При этом ток проходит перпендикулярно к сторонам прямоугольника, образованного электродами.
ρs=Rs(d/h)
Удельное сопротивление диэлектрика зависит от химического состава, наличия примесей, а также от температуры, влажности окружающей среды, напряженностей электрического поля.