При распространении радиоволны высоко над землей или даже в космосе, когда антенна радиоканала почти не испытывает никакого постороннего влияния, среда распространения все-таки будет поглощать энергию электромагнитных колебаний сигнала, описываемых уравнениями Максвелла:
(2.27)
(2.28)
Фронт радиоволны, состоящий из двух ортогональных векторов , является переносчиком энергии, плотность которой определяется вектором ее плотности или вектором Пойнтинга :
(2.29)
Между векторами существует связь, подобная связи между на-
пряжением и током в цепи, через волновое сопротивление свободного пространства WC, величина которого зависит от отношения абсолютных магнитной и диэлектрической проницаемостей пространства:
(2.30)
где W0 =120π – волновое сопротивление вакуума, Ом;
ε’ – относительная диэлектрическая проницаемость пространства.
Модуль вектора Пойнтинга может быть определен через мощность излучения антенны РΣ, распределенную по поверхности сферы Sсф, окружающей антенну на расстоянии радиуса сферы r0:
(2.31)
где
По формуле (2.31) может быть получено выражение для определения
амплитуды электрической составляющей поля E как функции расстояния r0:
(2.32)
Окончательное выражение для вычисления текущего значения напряженности поля Е реальной антенны может быть представлено в виде:
(2.33)
где F(θ,φ) – нормированная диаграмма направленности реальной антенны;
G – коэффициент усиления антенны, показывающий, что реальная диаг-рамма направленности всегда отличается от сферической с G = 1, которая принадлежит идеализированному, несуществующему в действительности изотропному излучателю;
Θ и φ – меридиональный и азимутальный углы пространственной диаграммы направленности антенны в сферической системе.
Главный вывод, который позволяет сделать формула (2.33), заключается в том, что в свободном пространстве над землей и в космосе затухание поля радиоволны происходит обратно пропорционально расстоянию связи r0.