Пусть х(t) - реализация эргодического процесса. Для нее подобно мощностным детерминированным сигналам можно найти спектральную плотность мощности (см. энергетические характеристики детерминированных сигналов)
.
Квадрат модуля спектральной функции
,
где - комплексно-сопряженная спектральная функция реализации
- спектральная функция при .
Пусть переменная z = t + t, где t - новая переменная, причем dt = dz. Тогда
.
Спектральную плотность мощности можно представить в виде
Таким образом, спектральная плотность мощности S(w) эргодического процесса есть прямое преобразование Фурье для корреляционной функции R(t). Если существует прямое преобразование, то существует и обратное преобразование:
Эта пара преобразований, связывающая функции R(t) и S(w), называется преобразованием Хинчина - Винера. Они доказали, что такое преобразование справедливо для всех стационарных процессов, а не только для эргодических.
Спектральная плотность мощности S(w) (рис.2.63) - функция действительная, четная, т.е. S(w)=S(-w), определена на частотах ±w и положительная - S(w)>0.
Функцию S(w) иногда называют энергетическим спектром случайного процесса. Этот спектр не несет информации о фазовых соотношениях. По нему нельзя восстановить реализацию процесса как функцию времени.
Функции R(t) и S(w) обладают всеми свойствами пары преобразований Фурье. В частности, чем шире спектр S(w), тем уже корреляционная функция R(t).
Процесс, у которого S(w) = S0 = const (рис.2.64), называется “белым шумом”.
Рис.2.54
Корреляционная функция белого шума
Так как R(t) - функция четная, то пару преобразований Хинчина - Винера можно записать в другой форме: