Поглощение бета частиц

Кривая потерь (передачи) Transmission curve для бета частиц, испускаемых радиоизотопным источником, отличается значительно от показанной на рис. 2-13 (для моноэнергичных электронов), что обусловлено непрерывным распределением энергии. "Мягкие" или бета частицы с низкой энергией быстро поглощаются даже в малых толщинах поглотителя, что видно по начальному наклонному участку кривой ослабления очень хорошо. Для большинства бета спектров кривая может иметь форму близкую к экспоненциальной и поэтому почти линейна на полулогарифмическом графике, изображенном на рис. 2-15. Это экспоненциальное поведение - только эмпирическое приближение и не имеет фундаментальной базы, как это есть для экспоненциального ослабления гамма - излучения [см. формулу (2-20)]. Коэффициент поглощения n иногда определяется так:

(2-14)

Рис 2-14 График пробег-энергия для электронов в йодиде кремния и натрия. Если для пробега используются единицы массовой толщины (расстояние умноженное на плотность), то, как показано, значения энергии электронов схожи, даже для материалов с сильно отличающимися физическими свойствами или атомным номером. (Данные от Mukoyama.¹⁵)

где I ₀ = значение интенсивности (скорости счета) rate без поглотителя

I = значение интенсивности с поглотителем

t = толщина поглотителя в г/см²

Коэффициент n хорошо кореллирует с конечным значением endpoint энергии испускания бета-частиц для заданного поглощающего материала. Эту зависимость изображают как на рис. 2-16 для алюминия. С помощью такого рода данных измерения ослабления могут использоваться, чтобы косвенно определить indirectly endpoint energies конечное значение энергии у неизвестных бета-излучателей, хотя прямые измерения энергии больше распространены.