В основе измерения показателя преломления плоскопараллельной прозрачной пластинки лежит кажущееся приближение предмета, рассматриваемого через пластинку. Такое кажущееся приближение возникает при условии, что показатель преломления исследуемой пластинки больше показателя преломления окружающей среды.
Ход лучей через плоскопараллельную исследуемую пластину ясен из рис. 6.
Наблюдаемая точка О видна в О', точке пересечения лучей СД и BE и кажется поднятой на отрезок ОО'. Из чертежа следует;
(1)
(2)
где d - толщина пластинки, i - угол падения, r - угол преломления, b -расстояние от основания нормали до точки выхода отражённого луча из верхней поверхности пластинки.
Перемножая левые и правые части уравнений (1) и (2), получаем:
или с учётом закона преломления
(3)
Из (3) видно, что величина смещения луча зависит от угла падения, что ведет к нарушению гомоцентричности пучка. Однако при малых углах падения для параксиального пучка получаем из (3)