Любая реальная тепловая машина работающая с нагревателем с температурой Tн и холодильником с Тх не может иметь коэффициент полезного действия больше КПД идеальной тепловой машины.
Доказательство:
Рассмотрим два тепловых двигателя, работающих между одними и теми же горячим и холодным источниками, но с разными рабочими веществами. Оба двигателя работают по обратимым циклам Карно. Пусть каждый из тепловых двигателей отбирает от горячего источника за цикл одно и тоже количество тепла, равное . Этого всегда можно добиться, т. к. КПД теплового двигателя не зависит от количества рабочего вещества. Если задано количество рабочего вещества, участвующего в цикле в одном из двигателей, то всегда можно подобрать количество рабочего вещества в другом двигателе таким, чтобы количество теплоты, отбираемое первым и вторым двигателями было одинаковым, т. е. . Тогда КПД этих двигателей будут равны:
(4.12.1) |
(4.12.2) |
Доказательство теоремы будем вести от противного. Предположим, что КПД этих двигателей не равны, к примеру, пусть . На основании формул (4.12.1–4.12.2) это означает, что первый двигатель за цикл производит большую работу и отдает холодному источнику меньше тепла, чем второй двигатель, т. е. при и Так как циклы обоих двигателей обратимы, включим первый двигатель в прямом, а второй – в обратном направлениях (рис. 1).
|
|
рис. 1 |
Тогда работа, производимая первым двигателем, согласно формуле
(4.12.3) |
а работа, потребляемая от первого двигателя вторым,
(4.12.4) |
Просуммируем левые и правые части равенств (4.12.3–4.12.4). В результате будем иметь:
(4.12.5) |
Таким образом, в результате совместной работы двух двигателей состояние горячего источника не изменилось (первый двигатель за цикл отнял у него количество тепла , второй двигатель за цикл вернул такое же количество тепла), холодный же источник отдал за цикл количество тепла и за счет этого тепла, согласно формуле (4.12.5), совершена положительная работа.
Этот вывод противоречит второму закону термодинамики в формулировке Кельвина. Поэтому предположение, что неверно.
Остается предположить, что . В этом случае, включив второй двигатель в прямом, а первый – в обратном направлении, и, проведя аналогичные рассуждения, придем к выводу, что возможен вечный двигатель второго рода. Следовательно, и это предположение неверно. Остается единственный вариант Таким образом, теорема Карно доказана.
Теплота сгорания топлива
Количество теплоты, выделяющееся при сгорании произвольной массы топлива, находят по формуле:
Q = qm
Чтобы найти количество теплоты, выделяющееся при полном сгорании топлива произвольной массы, нужно удельную теплоту сгорания этого топлива умножить на его массу.
|
|
Физическая величина, показывающая, какое количество теплоты выделяется при полном сгорании 1 кг топлива, называется удельной теплотой сгорания этого топлива.
Удельную теплоту сгорания топлива обозначают буквой q и измеряют в джоулях на килограмм (Дж/кг) или в джоулях на м3 (Дж/ м3).
q - удельная теплота сгорания топлива.