На границу раздела двух оптически однородных сред, скорости света в которых с1 и с2 <с0 падает плоская волна под углом a к перпендикуляру, восстановленному из точки падения луча (рис.62). В точку В свет приходит
Рис.62
позднее, чем в точку О на время t= АВ/с1. За это время из точки О распространяется сферическая волна r1 =c1t = АВ. Во второй среде с2 >с1, поэтому и r2 <r1. r2 = с2t =Аbc2/c1.
Из D ОВD = D АОВ имеем <a=<b.
Таким образом – падающий и отраженный лучи лежат в одной плоскости с перпендикуляром, восстановленным из точки падения.
Угол падения равен углу отражения (закон отражения)
Далее r1 /r2 = c1/c2 = АВ/ОЕ. АВ = ОВSina, OE = ОВSing
,
где g - угол преломления.
Падающий и преломленный лучи лежат в одной плоскости с перпендикуляром, проведенным к границе раздела в точку падения. Отношение синуса угла падения к синуса угла преломления равно отношению скорости света в первой среде к скорости света во второй среде – закон преломления).
Если a = 0, то и g = 0, но c1/c2 ¹ 0.
Обозначим c/c1 = n1 и c/c2 = n2 – показатели преломления соответственно первой и второй сред. Так как с1 = c1/n1 и с2 = c/n2, то c1/c2= n1/n2 = n2,1 и закон преломления запишется
|
|
, (133)
n2,1 - относительный показатель преломления второй среды по сравнению с первой.
Если n2 > n1, то вторая среда называется оптически более плотной, чем первая.
При переходе света из оптически более плотной среды в менее плотную (рис.63), например из стекла в воду, согласно формуле (3) a<g и при некотором значении a=А®g=900. То есть преломленный луч скользит вдоль границы раздела сред. <a=<А – предельный угол падения. При <a><А свет полностью отражается в первую среду. Это явление называется полным внутренним отражением света
Рис.63
, . (134)
Пользуясь этими соотношениями можно определить относительный показатель преломления двух сред, измеряя предельный угол падения. Явление полного внутреннего отражения используется в рефрактометрах – приборах для измерения относительного показателя преломления жидкостей и волоконной оптике, и часто наблюдается в природе.