Пробой газа при высоком давлении. Закономерности формирования токопроводящего канала

При высоком давлении пробой газа описывается модельно лавинно-стримерного перехода

Хар-ные черты:

1) При высоком давлении t(мин) развития пробоя резко возрастает

2) Развитие тока не зависит от материала электрода при начале формирования самостоятельного разряда => φ- коэффициент вторичной эмиссии можно не учитывать, т.к. втор. Эм. Не определяет процесс формирования нарастания тока.

При высоком давлении, концентрация электрона в головной части лавины возрастает так, что возрастает ионизация становится зависимым от диф-ии эл. и их взаимоотношения мехду собой.

Увеличение лав. (R) зависит от взаимодействия расталкивающейся части. Лавинное нарастание прив. к формированию 2-х объемных зарядов: «+» (u->K) «-» (ē->A)

n₀=n₁(e^aб-1)

В этих областях напр-ть поля (Е) увеличивается, а между V-ми зарядами Е направлена против-но относительно внеш.ЭП => здесь Е менее

Форм-я стример: фронт ионизации, распространяется в усиленном поле.

Исх. лавина при развитии форм-я в 2 фронте лон-ми. или в α-котодный. Их развитие отл. др. от др.

При анодном стримере (Ас):

Электр. поле является достаточно однократным

(оно+ко всему усилено V-м зарядом)=> фронт ионизации распр-я ускоренно:

движ. электрона в усиленном поле.

За фронтом «-«заряды ЭП ослаблено=> увеличивается вероятность рекомбинации движ.-ся ē с u => формируются кванты излучателя, и они могут ионизировать газ в пространстве между К и «+» V-м зарядом.

Эти фотоē- источники вторичных ē-ных лавин, кот. развиваются снова в усиленном поле u,входящих в «+» пространство зарядом.

Катодный стример (Кс):

Это вторичные лавины, кот. обеспечивают движение «+» прост. зар.- К.Поэтому ЭП увеличивается.

Кс имеет зигзагообразную форму.

Как только Кс и Ас замыкаются - получается ионизованный канн.газа.

Ас- линейный

Кс – разветвлен