Ми вже розглядали, що електричне поле з напруженістю Е створює електричну індукцію D. Таким же чином магнітне поле з напруженістю Н створює магнітну індукцію В. У вакуумі магнітна індукція пов’язана з напруженістю магнітного поля через магнітну проникність у вакуумі mо:
mо = В/Н.
Магнітна індукція у матеріалі відрізняється від магнітної індукції, яка виникає у вакуумі:
В = mо×m×Н;
m = mс/mо; mо = 4×p×10 -7 м/А2 ,
де mо - відносна магнітна проникність; mс - магнітна проникність матеріала.
Представляє інтерес складова магнітної індукції, викликана присутністю матеріалу:
В = mо×Н + mо×М, [Тл = Н/(А×м)],
де М - намагніченність, яка виражається в таких самих одиницях, що й [Н] = [А/м].
mо×m×Н = mо×Н + mо×М Þ М = m×Н - Н = (m -1)×Н = c×Н,
де c (каппа) - магнітна чутливість, c = m - 1.
Із зміною напруженості Н зовнішнього магнітного поля сумарна індукція також змінюється (рис.6.1).
Магнітні властивості матеріалів обумовлені рухом електричних зарядів в атомах та молекулах. Рухомі електрони створюють магнітні моменти: орбітальні - від руху по орбіті, та спинові - від обертання навколо власної осі.
|
|
Магнітний момент атому або молекули визначається векторною сумою спинового та орбітального магнітних моментів.
Орбітальний момент у більшості випадків малий, а спиновим моментом володіють атоми, які мають неоднакову кількість електронів з протилежними спинами.
М феромагнетик
парамагнетик
Н
діамагнетик
Рис.6.1. Залежність намагніченості М від напруженості Н зовнішнього
магнітного поля для різних матеріалів
У парамагнетиках (слабомагнітні речовини) магнітні моменти в атомах відрізняються від нуля, але в макрооб'ємі, при відсутності зовнішнього магнітного поля, ці моменти компенсують один одного. В магнітному полі ці моменти прагнуть орієнтуватися в напрямку поля і матеріал виявляється намагніченим у напрямку поля.
Оскільки теплове збудження заважає ідеальній орієнтації магнітних моментів, як і у випадку електричних диполей, то намагніченість парамагнетика залежить від температури. Намагніченність визначається за формулою:
Мо = N×mо×pв2×Н/(3×k×T),
де pв = 9,27×10 -24 А×м2. В цій формулі pв - спиновий магнітний момент у електрону (магнетон Бора); N - кількість атомів з незкомпенсованими спинами в одиниці об'єму. З точністю до коефіцієнта mо рівняння відповідає рівнянню для орієнтаційної поляризації.
У парамагнетиків магнітна чутливість позитивна, але мала за величиною (10 -6 £ c £ 10 -3).
Діамагнетизм. До діамагнетиків відносяться матеріали, у яких магнітний момент кожного атому дорівнює 0. У зовнішньому магнітному полі в атомах діамагнетика виникають магнітні моменти, направлені проти зовнішнього поля. Виникнення цього явища пояснюється дією закона Ленца, згідно з яким збільшенню магнітного поля протидіє поле, утворене індукованою електрорушійною силою.
|
|
У діамагнетиків магнітна чутливість є малим від'ємним числом (c = -10-6).
Феромагнетизм. Залізо та деякі інші матеріали мають дуже велику намагніченість, тобто володіють високою чутливістю і магнітною індукцією (c = 102 - 106). Для цих матеріалів характерна точка Кюрі, вище якої вони втрачають феромагнітні властивості і стають парамагнетиками.