Рентгеновское излучение возникает при ударе электронов, обладающих высокой энергией, по мишени из тяжелых металлов: молибден, вольфрам. Причем длина волны излучения составляет 10 - 10 м. длина волны этого излучения такова, что оно проникает практически через все твердые и жидкие тела. При ударе по мишени 99% энергии электронов расходуются на ее нагревание, и только 1% затрачивается на создание излучения.
Для придания электрону необходимой энергии между источников и мишенью прокладывается высоковольтное электрическое поле. Появление γ-лучей объясняется тем, что электроны возбуждают атомы мишени, а последние, переходя в стационарное состояние, излучают рентгеновские лучи.
Различают так называемое тормозное излучение, которое имеет сплошной спектр излучений, и характеристическое излучение. Тормозное излучение имеет непрерывный спектр, что объясняется непрерывным спектром энергии электронов. Характеристическое излучение появляется при больших энергиях, когда электроны проникают на нижние уровни атомов и взаимодействуют с электронами этих уровней. Форма кривых, характеризующих излучение, индивидуальна для каждого металла.
|
|
Некоторые характеристики рентгеновского излучения.
1) Энергия излучения: ω = e U =h ν = . [Дж] (1)
е – заряд электрона;
U – разность потенциалов между источником и мишенью;
U - потенциал анода;
h - постоянная Планка;
ν - частота колебаний;
c - скорость света;
λ – длина волны.
Если уравнение (1) решить относительно λ, то можно получить зависимость длины волны от анодного напряжения:
λ = (2)
2) Поток энергии: F = . [Дж/с] [Вт].
W – количество энергии, проходящее через выбранное сечение;
t - время.
3) Интенсивность излучения: I = . [Вт/м ]
F – поток энергии;
S – площадь.
Интенсивность рентгеновского излучения в зависимости от анодного напряжения тока электрического пучка (анодного тока) и расстояния от мишени:
I = K
K – коэффициент, зависящий от материала;
R – расстояние;
U - потенциал анода;
i - анодный ток.
Поглощение рентгеновского излучения.
Закон поглощения рентгеновского излучения в первом приближении аналогичен закону поглощения электромагнитного излучения (закон Ламберта – Бера).
I = I e
I - начальное излучение;
I - излучение, исходящее из объекта после поглощения;
μ – линейный коэффициент ослабления;
δ – толщина поглощающего слоя.
Значение μ различно в зависимости от веществ. В то же время известно, что отношение - массовый коэффициент поглощения (ρ - плотность).
Все сказанное справедливо к рентгеновскому излучению какой-либо одной длины волны. Если рентгеновское излучение имеет спектр волн, то поглощение на каждую длину волны различно, причем, чем меньше длина волны, тем больше проникающая способность рентгеновского излучения.
|
|
При расчетах поглощения немонохроматического рентгеновского излучения используют представление об эффективных значениях длины волны λ эф., энергии w эф., коэффициента ослабления μ эф.
Известна эмпирическая формула, которой описывается интенсивность рентгеновского излучения, выходящего из объекта, которая имеет следующий вид:
I = K U
K - коэффициент, зависящий от материала поглотителя;
n - степень.
При взаимодействии рентгеновского излучения с веществом-поглотителем имеют место следующие эффекты:
- фотоэффект;
- рассеивание излучения.
Фотоэффект вызывает ионизацию атомов поглотителя, что является чрезвычайно вредным для живых организмов.
Явление рассеивания связано с тем, что рентгеновские лучи взаимодействуют с электродами, в результате чего электроды получают дополнительный импульс энергии, а Х-луч отклоняется от первоначального направления. Это явление называется Комптом-эффект.
Как видно из рисунка, часть рентгеновского излучения отклоняется от исходного направления, т.е. рассеивается. Это явление является нежелательным, т.к. уменьшает четкость получаемых рентгеновских изображений.
Кроме того, длина волны рассеянного излучения λ меньше длины волны исходного излучения λ , что уменьшает проникающую способность рентгеновского излучения. В практике с этим явлением борются различными способами.
Некоторые характеристики поглощения рентгеновского излучения:
1) Поглощенная доза:
D = [Дж/кг] [Гр].
W – мощность;
m – масса поглотителя.
2) Мощность поглощенной дозы:
Р = [Гр/с]
3) Интегральная поглощенная доза:
Dинт. = P m t [Дж]
Рентген – экспозиционная доза. Данная единица является несистемной, однако, применяется в настоящее время в большинстве случаев. Это связано с тем, что как раньше, так и теперь, для измерения рентгеновского излучения используются ионизационные преемники излучения.
1 рентген соответствует возникновению 2 10 пар ионов в 1 см воздуха.