Теоретические сведения

Человек обладает способностью к трехмерному (т.е. объемному) воспри­ятию пространства. Такое свойство зрительного восприятия называют также стереоскопическим эффектом.

Причина возникновения стереоскопического эффекта заключается в сле­дующем. Центры глаза расположены друг от друга на расстоянии b (рис.1). Это расстояние называется глазной базой. У разных людей глазная база имеет величину от 52 до 78 мм. Обычно за величину глазной базы принимается сред­няя величина b = 64 мм.

Вследствие такого расположения глаз, изображения наблюдаемого пред­мета на сетчатках правого и левого глаз будут немного отличаться друг от дру­га, т.к. каждый из глаз наблюдает предмет по своему направлению.

Для достижения стереоскопического эффекта (рис.1):

• во-первых, глаза аккомодируют, т.е. фокусируются путем изменения вы­пуклости хрусталика так, чтобы резко видеть интересующую точку А предмета, удаленного на расстояние L;

• во-вторых, оси глаз конвергируют, т.е. сходятся на той же точке А, образуя угол за счет разворота глазных яблок для того, чтобы изображение А'_п и А'_л были получены в центрах сетчаток, где острота зрения имеет мак­симум. При малых углах конвергенции , условие нормального стереоско­пического восприятия имеет вид:

L =b=const (1),

где b - величина глазной базы (см. рис. 1).

То есть при стереоскопическом наблюдении существует тесная зависи­мость между аккомодацией глаз и конвергенцией их осей.

Если глаза зафиксированы на точке А, то изображение точки В, располо­женной на таком же расстоянии L, как и точка А, получается на сетчатках в точках, которые расположены относительно центров сетчатки одинаковым об­разом (по направлению и по расстоянию), т.е. в соответственных точках А'_п В'_{п =} А'_л В'_л, но изображение некоторой точки С, расположенной на рас­стоянии отличном от L, получается на сетчатке не в соответственных точках. Например, на рис. 1

образующих телескопическую систему, также в точечную диафрагму (диаметром 0,01-0,05 мм), помещенную в плоскости перетяжки пучка между компонентами телескопической системы.

Рассмотрим назначение точечной диафрагмы. Как указывалось выше, лазерное излучение, вследствие высокой когерентности, обладает свойством давать нежелательное нерегулярное изменение интенсивности в пучке в результате дифракции на случайных оптических неоднородностях (загрязнений, пыли на оптических поверхностях и т.п.).

Если, например, принять (рис. 8), что непрозрачные элементы, экранизирующие поток излучения, расположены на разных расстояниях друг от друга, т.е. периодически с некоторым шагом d, то в этом случае эти элементы образуют дифракционную решетку, у которой зависимость прозрачности от поперечной координаты выражается графиком, показанным на рис. 8а.

Из теории дифракции известно, что на такой решетке свет претерпевает отклонение так, что после решетки свет будет распространяться не только в первоначальном направлении, но и по направлениям 1,2,3 и т.д.

Причем таких направлений может быть бесконечно большое число, но с ростом номера отклоненного пучка, его интенсивность уменьшается, так что⁴ практически наблюдается лишь какое-то конечное число отклоненных пучков, у которых их интенсивность достаточно для их наблюдения.

Очевидно, что такая совокупность дифрагированных (отклоненных) на решетке пучков, будет сфокусирована короткофокусным компонентом (микрообъектом) в различных точках своей фокальной плоскости. Т. е. каждому направлению будет соответствовать свой дифракционный максимум в распределении интенсивности излучения в фокальной плоскости. Такое распределение интенсивности излучения называют дифракционной картиной, а последовательно расположенные дифракционные максимумы - соответственно дифракционными максимумами 0, 1, 2, 3 и т. д. порядка. Причем оказывается, что с математической точки зрения, распределение интенсивности излучения в дифракционной картине в фокальной плоскости будет представлять собой преобразование Фурье от распределения прозрачности в решетке.

Т.е. распределяется интенсивность таким образом, что если представить периодическую функцию, описывающую распределение прозрачности в решетке, в виде совокупности гармонических составляющих (синусоид), то положение каждого максимума (расстояние его от оси) будет соответствовать частоте соответствующей гармонической составляющей, а интенсивность излучения в максимуме будет соответствовать амплитуде соответствующей

_________________________________________________________

*Преобразование Фурье - это интегральное математическое преобразование, осуществляющее разложение произвольной функции на совокупность бесконечно большого число гармонических составляющих. Причем, если преобразованию Фурье подвержена периодическая функция, этот частный случай представляет собой разложение функции вряд Фурье.

структуры лазерных пучков, т.е. строго говоря зависимости геометрической оптики здесь неприменимы.

Так например, линза преобразует падающий на нее лазерный пучок с конфокальным параметром R_э и с плоскостью перетяжки, расположенной на расстоянии d от линзы в пучок с другим конфокальным параметром R’_э и расстоянием d’ от линзы до перетяжки (рис. 6).

Но на тех расстояниях до перетяжки, где пучок имеет постоянную расходимость (т.е. в дальней зоне), его приближенно можно рассматривать как обычный гомоцентрический пучок и в этом случае применимы законы геометрической оптики.

Диаметр пучка излучения газового лазера непосредственно на его выходе, как правило равен 1-2 мм. Для использования в оптико-электронных системах часто требуется расширение лазерного пучка (до нескольких десятков или сотен мм) и уменьшение его расходимости до угловых секунд.

Это требуется, например, в лазерных интерферометрах, в голографических системах, в системах оптической обработки информации.

Для расширения и коллимации (т.е. уменьшения расходимости) лазерных пучков, часто применяют телескопические системы при обратном ходе лучей. Действительно, с учетом условий, при которых применимо приближенное рассмотрение лазерных пучков, при обратном ходе лучей (т.е. при входе пучка первоначально в короткофокусный компонент) справедливы следующие соотношения (рис. 7).

(9)

(10),

где и , соответственно, углы расходимости пучков на входе и

выходе телескопической системы;

D_вых и D_вх, соответственно, диаметры пучков на входе и на выходе

телескопической системы;

Г - видимое увеличение телескопической системы.

Как известно,

(11)

где - фокусное расстояние длиннофокусного компонента телескопической системы;

- фокусное расстояние короткофокусного компонента телескопической системы.

Как показано на рис. 7 оптическая система расширения и коллимации пучка лазерного излучения, как правило, содержит кроме короткофокусного компонента (микрообъектива) и длиннофокусного компонента (объектива),

Угол между линиями визирования на точку называется параллактическим углом.

Для точки А параллактический угол равен углу конвергенции α. Для точки С параллактический угол имеет другую величину α _с.

Изменение параллактического угла на величину при переходе от одной точки предмета к другой служит мерой воспринимаемой глазом рель­ефности предмета, расположения его точек (в данном примере А и С) по глу­бине.

Отличие параллактического утла для точки С от параллактического угла для точки А воспринимается наблюдателем как выход точки С из вертикальной плоскости, в которой лежит фиксируемая точка (А), вперед, в сторону к на­блюдателю, или же назад, от наблюдателя, в зависимости от знака утла δα.

Глаза человека обладают высокой чувствительностью к изменению угла δα (т.е. высокой стереоскопической остротой зрения), равной 10’’ Острота обычного зрения (определяемая как угловой размер минимального различного предмета) равна 60’’. Т.е. стереоскопическая острота зрения в шесть раз превос­ходит обычную остроту зрения.

Если удалить точку А от наблюдателя, т.е. увеличивать расстояние L, то параллактический угол α будет уменьшаться и при какой-то величине L_o станет равным 10’’, а при L=∞ α= 0.

Т.к. глаз не ощущает разности параллактических углов δα, меньшей 10’’, то, очевидно, что для предметов, расположенных от наблюдателя на расстоя­нии, большем чем L_o, стереоэффект восприниматься не будет. В этом случае все предметы представляются наблюдателю лежащими в одной плоскости. Та­кое расстояние называется радиусом стереоскопического восприятия.

Полагая в формуле (1) α=10’’=0.5*10^-4 рад., b=64 мм можно получить, что L₀~l,3 км, т.е. радиус стереоскопического восприятия невооруженных глаз со­ставляет 1,3 км.

Наблюдательные оптические приборы (зрительные трубы, микроскопы), служащие для расширения возможностей глаза (по разрешающей способности, по дальности наблюдения) бывают монокулярными (т.е. предназначенными для работы одним глазом) и бинокулярными (предназначенными для работы двумя глазами).

Бинокулярные приборы имеют ряд преимуществ перед монокулярными приборами:

• во-первых, одновременная работа двумя глазами является более естествен­ной, а следовательно более удобной, что снижает утомляемость;

• во-вторых, бинокулярные приборы позволяют использовать стереоскопи­ческий эффект или только в наблюдательных целях или также для высоко­точных измерений (например, в стереодальномёрах),

В необходимых случаях использование бинокулярных приборов позволяет значительно (в десятки раз) увеличить радиус стереоскопического восприятия.

Существует два основных вида бинокулярных приборов:

бинокулярные телескопические приборы (бинокли, стереотрубы и т.п.);

бинокулярные микроскопы.

Стереоскопические приборы имеют правую и левую ветви оптической сис­темы, одинаковые по устройству, обеспечивающие раздельное прохождение пучков лучей от наблюдаемого предмета в левый и правый глаз наблюдателя.

На рисунках изображены примеры схем телескопического бинокулярного прибора (бинокля) (рис.2а) и бинокулярного микроскопа (рис.2б).

Как уже было отмечено выше, для нормального стереоскопического вос­приятия требуется выполнение определенного соотношения между аккомода­цией глаз и их конвергенцией (см. формулу 1).

Но даже при наблюдении невооруженными глазами это основное условие иногда нарушается из-за различных дефектов зрения.

К нарушению нормального стереоскопического восприятия, т.е. к его ухудшению или совсем к его исчезновению могут приводить также погрешно­сти применяемых бинокулярных приборов.

Как известно, в визуальных оптических приборах промежуточное изо­бражение предмета, построенное объективом, располагается в фокальной плос­кости окуляра. В этом случае от каждой точки этого изображения из окуляра выходит параллельный пучок лучей. Окуляр создает окончательное изображе­ние в бесконечности. Если из окуляров бинокулярного прибора в глаза входят параллельные пучки, то в этом случае глаза аккомодированы на бесконечность.

Для получения нормального стереоскопического эффекта, согласно усло­вию (1), аккомодации на бесконечность должно соответствовать равенство ну­лю угла конвергенции глаз, т.е. оси пучков из окуляров должны быть парал­лельны друг другу.

В этом случае изображения предмета, построенные обеими ветвями при­бора, будут восприняты наблюдателем как единое стереоизображение, распо­ложенное в бесконечности.

Параллельность пучков на выходе из окуляров может нарушаться, в основ­ном, по следующим причинам:

g₁=1-L/r₁ где r₁ и r₂ - радиусы кривизны зеркал резонатора (4)

g₂=1-L/r₂

Z₁=L g₁ (1-g₁)/(g₁+g₂-2 g₁ g₂)

Z₂=L g₂ (1-g₂)/(g₁+g₂-2 g₁ g₂) (5)

Закон изменения радиуса пятна по координате Z может быть выражен следующей зависимостью

(6)

где - радиус пятна в сечении пучка, отстоящем от плоскости перетяжки на

расстоянии Z;

- радиус пятна в плоскости перетяжки пучка;

=2Z/ R_э - относительная координата сечения.

Характер расходимости пучка лазера определяется закономерностью изменения размера пятна от Z (формула 6).

Из формулы (6) следует, что при Z R_э (что соответствует выполнению условия (1), т.е. дальней зоне), размер пятна возрастает линейно, т.е. расходимость пучка перестает возрастать и становится постоянной величиной.

За расходимостью пучка лазера принимают величину при (6а), т.е. для основной моды

(7)

Величина представляет собой расходимость пучка в одну сторону от оси по уровню снижения интенсивности e² раз от максимального значения.

Необходимо иметь в виду, что при определении размера пятна и расходимости могут приниматься разные уровни интенсивности излучения в пучке.

Формула, по которой можно определить расходимость пучка по любому выбранному уровню интенсивности имеет вид

(8)

где r₀ - радиус пятна в плоскости перетяжки, вычисленный по выбранному уровню интенсивности.

Рассматривать действие оптических элементов на лазерные пучки необходимо учитывая изложенное выше, относительно пространственной

При работе в оптико-электронных приборов, в подавляющем большинстве случаев лазеры настроены на генерацию основной моды ТЕМ₀₀. В виду того, что в любом сечении пучка основной моды излучения лазера, интенсивность при удалении от оси пучка падает постепенно, плавно уменьшаясь до нуля (рис. 5а) (график распределения интенсивности, асимптотически стремится к оси абсцисс) и определенно указать границу пучка в этом сечении нельзя, то за радиус пятна в сечении пучка принимают величину - расстояние от пучка до точки, где интенсивность в сечении пучка основной моды падает в е² раз (е =2,718).

Расходимость пучка лазера носит дифракционный характер. При рассмотрении дифракции вводят понятие ближней зоны дифракции. В ближней зоне происходит непрерывное увеличение расходимости пучка, а в дальней зоне - расходимость постоянна.

Условия дифракции, характерные для дальней зоны, выполняются

при , (1)

где Z - удаление от плоскости перетяжки

- диаметр пятна основной моды в плоскости перетяжки пучка;

- длина волны излучения;

Диаметр перетяжки пучка и отрезка z₁ и z₂, определяющие ее положение относительно зеркал резонатора (рис. 3), определяется из параметров резонатора следующим образом:

(2)

где R_э - так называемый конфокальный параметр резонатора, это расстояние между зеркалами воображаемого симметричного эквивалентного конфокального резонатора (ЭКР), после излучения которого совпадает с полем излучения данного резонатора (конфокальным называют резонатор, образованный зеркалами, расположенными так, что их фокусы совмещены). Величину R₃ можно определить по формуле

(3)

где L - расстояние между зеркалами резонатора (рис.2);

g₁ и g₂ - обобщенные параметры резонатора, характеризующие его конфигурацию

1) Оси правой и левой ветвей непараллельны друг другу (рис. 3).

Рассмотрим два случая:

а) В каждой из ветвей оптические оси объектива и окуляра совмещены, т.е. децентрировка отсутствует. Но ось правой ветви наклонена к оси левой ветви на угол (рис.За). Тогда если в левую и правую ветвь входят параллельные пучки от одного и того же предмета (расположенного в бесконечности), то в правую ветвь пучок войдет под углом .

Телескопическая система увеличивает угол наклона пучка в Г раз (Г - ви­димое увеличение телескопической системы), т.е. угол наклона пучка на выходе правой ветви по отношению к оси этой ветви будет равен

,

а угол наклона по отношению к оси другого пучка (что следует из соотношения углов в треугольнике (см.рис.3)), т.е. .

б) По крайней мере, в одной ветви объектив и окуляр децентрированы от­носительно друг друга (например их оптические оси смещены параллельно друг другу) (рис.36).

В этом случае из построения хода лучей ясно, что промежуточное изо­бражение А', расположенное на оси объектива, окажется смещенным относи­тельно оси окуляра и вследствие этого пучок после окуляра будет иметь на­правление под углом к оси окуляра.

ПРИМЕЧАНИЕ:

Оптической осью одиночной линзы называют прямую, проходящую через центры кривизны обеих оптических поверхностей. Для оптических систем, сос­тоящих из нескольких линз, понятие оптической оси применимо только в иде­альном случае, т.е. когда оптические оси всех линз находятся на одной прямой. Такая общая для всех линз оптическая ось будет являться оптической осью всей системы. В реальных оптических системах общей оптической оси не имеется, т.к. в таких системах всегда существуют децентрировки, при которых оптиче­ские оси отдельных линз не совмещены друг с другом (вследствие погрешно­стей сборки). Для реальных двухкомпонентных систем, например, состоящих как телескопические системы из объектива и окуляра, пользуются понятием уз­ловой оси. Линзовая система обладает парой сопряженных точек К и К' (рис.4), в которых угловое увеличение , вследствие чего луч, входящий в систе­му и проходящий через одну из узловых точек (переднюю), выходит из систе­мы, проходя через заднюю узловую точку и параллельно входящему лучу.

Двухкомпонентная система имеет узловую ось (рис.5), проходящую через заднюю узловую точку К'₁ объектива и переднюю узловую точку К₂ окуляра.

Луч, падающий в переднюю узловую точку K₁ параллельно узловой оси K₁ K₂ выйдет из задней узловой точки К'₂ параллельно этой же оси.

Таким образом, наиболее общим условием обеспечения параллельности пучков на выходе телескопических систем является параллельность их узловых осей (рис.б). Т.е. при определенном сочетаний взаимных разворотов и смеще­ний компонентов телескопических систем все же может быть обеспечена па­раллельность пучков.

2) Видимые увеличения правой и левой ветвей не равны (рис.7). В этом случае нарушается параллельность наклонных пучков лучей, хотя параллель­ность пучков, идущих вдоль оси, сохраняется.

Например, у бинокулярного прибора правая и левая ветви собраны идеаль­но, т.е. их оси параллельны, но видимые увеличения Г_лев. и Г_прав. не равны, то при входе в обе ветви параллельных наклонных (под углом ) пучков из правой ветви выйдет пучок под углом

,

а из левой ветви - под углом

Следовательно, , т.е. выходящие пучки не параллельны друг другу.

В данной лабораторной работе рассматривается способ юстировки парал­ лельности осей телескопических систем на примере системы переменного уве­личения бинокулярного микроскопа.

В бинокулярном микроскопе типа МБС, который построен по оптической схеме, изображенной на рис.2б, предусмотрена возможность дискретного (скачкообразного) изменения общего увеличения. Это достигается за счет того, что в параллельные пучки могут поочередно вводиться телескопические систе­мы с разными увеличениями Г (рис. 8) (телескопические системы являются частью объективов ветвей).

Для быстрой смены телескопических систем одновременно в двух ветвях компоненты телескопической системы закреплены на барабане. При повороте барабана одна пара телескопических систем выходит из работы, а другая вклю­чается в работу. В одном из положений барабана из хода лучей выведены обе пары телескопических систем (в ходе лучей находятся пустые отверстия бара­бана). Естественно, что введение в оптическую систему микроскопа дополни­тельно телескопических систем не должно нарушать правильного, с точки зре­ния нормального стереоскопического восприятия, хода лучей в обеих ветвях. Как уже было сказано выше, из окуляров должны выходить параллельные пучки лучей. Параллельность пучков может быть вызвана непараллельностью узло-

радиусы кривизны отражающих поверхностей r₁ и r₂ (рис. 2).

Из теории следует, что энергия излучения лазера с резонатором, образованным двумя сферическими или плоским и сферическим зеркалами, распространяется в пространстве в виде расширяющегося пучка. Пучок имеет минимальный поперечный размер (так называемую перетяжку пучка) в некотором сечении. По мере удаления от этой плоскости, размеры пучка увеличиваются. Причем увеличение размера поперечного сечения пучка вдоль оси распространения, происходит по гиперболическому закону (рис. 3).

Пространственное распределение энергии в пучке можно описать с помощью графика, построенного в полярной системе координат -зависимости интенсивности излучения от углового направления в пучке (рис. 4). Такой график называют также диаграммой направленности излучения или индикатрисой излучения.

Распределение энергии в пучке можно также описать графиками изменения интенсивности излучения в различных поперечных сечениях пучка (рис. 3).

Распределение энергии в пучке зависит от типа колебаний, возникающих в оптическом резонаторе. В резонаторе могут возникать устойчивые колебания (стоячие волны) для тех направлений в нем, для которых выполняется условие кратности длины резонатора длине волны рабочего перехода активной среды.

Для тех направлений (и соответственно, для тех точек поперечных сечений), для которых это условие не выполняется, интенсивность излучения будет равна нулю (рис. 5). Типы колебаний называют еще модами резонатора. В технике лазеров принято следующее обозначение мод резонатора: ТЕМ_mn. Индексы m и n представляют число нулевых минимумов в распределении интенсивности излучения по двум осям X и Y, в поперечном сечении пучка.

Пространственная структура пучка излучения может соответствовать одному типу колебаний резонатора или случаю наложения (суперпозиции) нескольких типов колебаний. Это зависит от настройки резонатора лазера, т. е. от взаимного положения (по линейным и угловым координатам) зеркал. Если в излучении присутствует только один тип колебаний, то говорят, что лазер работает в одномодовом режиме.

Определить тип колебаний в этом случае можно по виду распределения интенсивности в световом пятне излучения лазера на экране (т.е. в поперечном сечении пучка) (рис. 5).

Основная мода ТЕМ₀₀ имеет распределение, описываемой функцией Гаусса (рис. 5а). Для последующих мод характерно более сложное распределение, с симметричным чередованием максимумов и нулевых минимумов (рис. 5б, в, г, д, е).

являются высокая интенсивность лазерного излучения и его направленность.

В данном случае малая расходимость пучка позволяет концентрировать поток лазерного излучения в пятно очень малых размеров, создавая плотность световой энергии, недостижимую для других источников оптического излучения.

В то же время, лазерное излучение является специфичным из-за наличия таких свойств, которые не являются определяющими при использовании лазеров в ОЭП, но которые необходимо учитывать, как при проектировании приборов, так и при их настройке, юстировке и эксплуатации.

К таким свойствам лазерного излучения относятся:

- негомоценричность лазерных пучков;

- неравномерность распределения плотности потока в поперечном сечении пучка;

- пятнистую структуру в пятне лазерного пучка на экране;

- возможность возникновения в пятне лазерного излучения «паразитного» изменения освещенности из-за интерференции лучей, дифрагировавших на неоднородностях, случайно оказавшихся в зоне пучка (загрязнения, пылинки на оптических поверхностях).

Одним из основных свойств излучения лазеров является направленность.

Направленным называют излучения, распространяющееся в пределах небольшого телесного угла. Расходимость пучка газовых лазеров, без применения дополнительной оптической системы, обычно составляют единицы угловых минут. С помощью оптических систем расходимость может быть уменьшена до нескольких угловых секунд.

Лазерный пучок не представляет собой совокупность лучей, выходящих из одной точки, т.е. не является гомоцентрическим пучком. Поэтому понятие телесного угла, в котором распространяется излучение лазера применяется для характеристики лазерного пучка с некоторым приближением.

Рассмотрим этот вопрос немного подробнее.

Пространственные свойства излучения лазеров определяются распределением интенсивности и фазы электромагнитных колебаний в пространстве, которое в свою очередь зависит от параметров резонатора лазера.

Существует более десяти типов лазерных резонаторов.

Наиболее часто - это система двух сферических зеркал или сферического и плоского зеркал (рис. 1).

Параметрами резонатора, определяющими пространственную структуру лазерного пучка является: расстояние между зеркалами L,

вых осей телескопических систем блока изменения увеличения. Т.е. при сборке микроскопа необходима юстировка параллельности осей телескопических сис­тем.

Один из компонентов (зона В, рис.8) к аждой телескопической системы за­креплен в оправе 1 (рис.9), которая установлена в отверстии барабана с зазором. Оправа 1 крепится к барабану с помощью трех винтов 2 (на рис.9 показан один винт). Отверстия в оправе под винты также имеют зазоры.

При не затянутых винтах 2 компонент телескопической системы можно в пределах зазоров перемещать перпендикулярно оптической оси.

Такое смещение будет приводить к изменению направления узловой оси, соответствующей телескопической системы, и оно используется в качестве юстировочной подвижки.

Принцип контроля параллельности осей при юстировке иллюстрируется схемой на рис.10.

Из коллиматора одновременно в обе телескопические системы направлен параллельный пучок лучей. Допустим, что верхний компонент правой телеско­пической системы децентрирован относительно нижнего компонента. Тогда, как было разобрано выше (см.рис.3б), на выходе из телескопических систем пучки не будут параллельны. Каждый из непараллельных пучков входит в объ­ектив зрительной трубы под своим углом и, следовательно, создает в фокаль­ной плоскости свое собственное изображение (С'_лев.. и С'_прав.) перекрестия сет­ки коллиматора С. Т.е. в окуляр зрительной трубы будут наблюдаться два изо­бражения перекрестия, смещенные относительно друг друга. Если при этом пе­ремещать смещенный компонент перпендикулярно оси, то изображение С_прав. будет перемещаться в поле зрения зрительной трубы. Оба изображения соль­ются в одно в том случае, когда из каждой телескопической системы будут вы­ходить параллельные друг другу пучки лучей при параллельных узловых осях.

Достигнутое отъюстированное положение линзы (аккуратно, чтобы не сбить юстировки) фиксируют с помощью трех крепежных винтов 2.

ПРИМЕЧАНИЕ:

При юстировке параллельности осей телескопических систем в биноклях, где расстояние между осями гораздо больше и в цеховых условиях трудно иметь коллиматоры и зрительные трубы с достаточно большими световыми диаметрами, охватывающими одновременно обе телескопические системы (как на рис.10), используют спаренные коллиматоры и спаренные зрительные трубы, оси которых предварительно выверяют на параллельность. Но принцип контро­ля параллельности при юстировке и в том случае такой же как описанный здесь.

В лабораторной установке коллиматор вмонтирован в тумбочку. В качестве зрительной трубы использована зрительная труба нивелир. При выполнении

юстировки необходимо следить за тем, чтобы ни одна из юстируемых телеско­пических систем не выходила и з пучка лучей коллиматора.