В равных объёмах разных идеальных газов, находящихся при одинаковой температуре и давлении, содержится одинаковое число молекул. Важным следствием из этого закона является постоянство произведение удельного объема υ на молекулярную массу μ для всех идеальных газов, взятых при одинаковых давлении р и температуре t. μ·υ = const.
Произведение μ·υ называется мольным объёмом. При t = 0°С и р = 101325Па μ·υ0 = 22,4м3 /кмоль.
Например, 1 кмоль воздуха соответствует 29 кг (молекулярная масса воздуха μ=29).
Из законов Бойля-Мариотта и Гей-Люссака можно получить термическое уравнение, связывающее основные параметры состояния: р, Т и υ. Из 14 и 16 следует, что рυ /Т величина для данного газа постоянная и рυ /Т = R, или рυ = RT 19
где R — _______________________________________.
Выражение записано для 1 кг газа. Умножив обе части уравнения 19 на массу m, получим уравнение Клайперона — Менделеева: рV = mRT 20
Частная газовая постоянная R (Дж/ (кг·К) определяется делением универсальной газовой постоянной Rμ = 8314 Дж /кмоль·К на молекулярную массу газа m: R = Rμ /μ = 8314 /μ 21
|
|
Модель идеального газа предполагает отсутствие сил взаимодействия между молекулами, полагает, что его внутренняя энергия зависит от и не зависит.
Энтальпия.
Энтальпией называют термодинамическую функцию состояния i = u + pυ или, выразив pυ через RT, получим i = u + pυ = u +RT 22
Т.к u зависит от температуры, i также зависит от температуры. Из 11 и 13 следует, что для идеального газа ср и сυ также зависят от температуры.
Записав 22 для двух состояний газа, получим: i2 = u2 + RT2; i1 = u1 + RT1.
Вычтем второе уравнение из первого: i2 - i1 =u2 – u1 + R(T2 – T1). Разделим обе части на (T2 – T1):
после преобразования получим уравнение Майера: ср = сυ +R или ср - сυ = R 23
Термодинамические свойства идеальных газов (i, u, ср и сυ) приводятся в справочных таблицах.
- Теплотехнический расчет типовых процессов термодинамики.
Изохорный процесс (υ = const). р2 /р1 = Т2 /T1 24
Прирост объёма равен нулю. Подведенная энергия идет на изменение внутренней энергии газа:
q = u2 – u1, или q = cυ(T2 - T1) 25 / 26
Для газа массой m кг (рис 5.1, д) Q = mq 27
Изобарный процесс (р = const).
Удельный объём и температура связаны зависимостью υ2 / υ1 = Т2 /T1 28
Подведенная теплота идет на __________________________________________________:
______________________________________________________________________________________________________________________________________________________________________________
w = pΔυ = p(υ2 – υ1) = pυ2 – pυ1 29
Для идеального газа pυ = RT, следовательно, подставив эту формулу в 29, получим:
w = RT2 – RT1 = R(T2 - T1) 30
Теплота, подведенная к газу: q = u2 – u1 + w = u2 – u1 + pυ2 - pυ1 = i2 – i1, 31
т.е теплота изобарного процесса равна разности энтальпий (рис 5,1, е).
|
|
Работа и теплота для массы газа m кг, подсчитывается по формулам: W = mw; Q = mq. 32
Изотермический процесс (Т = const).
Удельный объём и давление связаны зависимостью: р1 /р2 = υ2 / υ1 Процесс идет без изменения температуры, поэтому изменение внутренней энергии равно нулю u2 – u1 = 0, а вся теплота идет на
______________________________________________________________________________________
(рис 5,1,,) q = w = 2,3RT·lg(υ2 / υ 1 ) или q = w = 2,3 RT · lg(р2 / р 1 ) 34 /35
Для произвольного количества массой m кг, совершающего этот процесс Q = W = mυ
Адиабатный процесс (q = 0 - без подвода тепла).
При адиабатном расширении или сжатии газа вследствие изменения внутренней энергии меняется температура газа и, следовательно, чтобы обеспечить условие q = 0, процесс должен протекать быстро. Если же процесс будет протекать медленно и произойдет выравнивание температуры газа и температуры окружающей среды, то такой процесс будет изотермическим.
Из первого закона термодинамики: u2 – u1 + w = 0 или w = u1 – u2 36
Для адиабатного процесса выполняется условие: рυk = const или w = p1υ1k = p2υ2k 37
где k = cp / cυ - показатель адиабаты идеального газа.
Подставим в уравнение 37 р = RT /υ и υ = RT /p, получим:
Т1υ1k-1 = T2υ2k-1 38
p11-kT1k = p21-kT2k 39
Показатель адиабаты идеальных газов также как и их теплоемкость зависят от температуры, хотя эта зависимость выражена незначительно.
Так для воздуха при t = 25°С k = 1,4, а при t = 500°С k = 1,36.
Если адиабатный процесс совершается массой m кг газа, то его работа W = mw 40
Из 22 и 36 следует: w = u1 – u2 = cυ(T1 – T2), а теплоемкость после математических преобразований примет вид: сυ = R(k – 1). Работа адиабатного процесса вычисляется по формуле:
w = R(T1 – T2) / (k – 1) 41
Сравнивая уравнения адиабатного (рυk = const) и изотермического (рυ = const) процессов, можно сделать вывод, что адиабата в рV диаграмме идет круче изотермы (рис 5.1, ж).