Второй закон термодинамики
Обратимым называется процесс, который отвечает следующим условиям:1)его одинаково легко можно провести в двух противоположных направлениях;2) в каждом из этих случаев система и окружающие ее тела проходят через одни и те же промежуточные состояния;3)после проведения прямого и обратного процессов система и окружающие ее тела возвращаются к исходному состоянию. Всякий процесс, не удовлетворяющий хотя бы одному из этих условий, является необратимым.Все реальные процессы в природе необратимы.Реальные тепловые процессы также необратимы.Примеры: 1) при диффузии выравнивание концентраций происходит самопроизвольно. Обратный же процесс сам по себе никогда не пойдет.Следовательно, диффузия — необратимый процесс.2)Теплообмен также является односторонним направ. процессом.В результате теплообмена энергия передается сама по себе всегда от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой.Обратный процесс сам по себе никогда не происходит.3) Необратимым является также процесс превращения механической энергии во внутреннюю при неупругом ударе или при трении. Между тем, из первого закона термодинамики направленность и, тем самым, необратимость тепловых процессов не вытекает. Первый закон термодинамики требует лишь, чтобы количество теплоты, отданное одним телом, в точности равнялось количеству теплоты, которое получит другое. А вот вопрос о том, от какого тела, от горячего к холодному или наоборот, перейдет энергия, остается открытым. Немецкий ученый Клаузис дал такую формулировку второго закона термодинамики: невозможно перевести тепло от более холодной системы к более горячей при отсутствии других одновременных изменений в обеих системах или окружающих телах. Из второго закона термодинамики вытекает невозможность вечного двигателя второго рода, то есть двигателя, который бы совершал работу за счет охлаждения какого-либо одного тела.
Тепловые двигатели. принцип их действия.
Тепловые двигатели-устройство превращающая внутр. энергию в механическую.3-и основн. части двигателя: нагреватель, раб.тело, холодильника. От нагревателя у которого защет сгорания топлива постоянноя темп. Т1. РТ получает количество теплоты Q1-оа идет на увелич. внутр. энерг. газа и совершает А1. Q1=ΔU+A1 в результае расширяясь газ переходит из сост.1 в сост. 2, соверш. А1.
P 1 А1=S1а2
а Для повторного использов. двигателя необходимо
вернуть поршень в полож. 1, поэтому А2 должна
б 2 быть А2<А1,что возможно если газ охладить Т2<Т1.
V1 V2 Раб.тело отдает Q2 и соверш. А2; А2=S2б1.
V Полезная А: А=A1-A2; A=S1a2б1.
КПД теплавого двигателя.
Для идеального тепл. двиг: А=А1-А2=Q1-Q2. КПД –отношение полезной А к количеству теплоты, которое получило раб.тело от нагревателя. КПД (η)η = А/Q1=Q1-Q2/Q1=1-Q2/Q1. η<1.
Цикл Карно: наибольшее КПД для идеального двиг. получ.,если он работает по циклу Карно,состоящей из 2-х изотерм и2-х адиабат.
P 1 1-2,3-4}изотерма. η=T1-T2/T1=1-T2/T1
T1 2 2-3,4-1}адиабата.
4 Q=0.
T2 3
V