Интерференция света в тонких пластинах. Полосы равной толщины и полосы равного наклона

В т.А и Д лучи частично преломляются и отражаются. Дельта=(АВС)-(АВ)+ ƛ /2 Свет в т.А отражается от оптической более плотной среды. (АВС)=2АСnAC=d/cosr (ACD)=2dn/cosr (AB)=AB=ADsini=2d*tgr*sini После подстановки Дельта=2dкв.корень(n^2-sin^2*i)+ƛ/2 Аналогичное явление интерференции наблюдается и в проходящем свете Дельта=2dкв.корень(n^2-sin^2*i) Если в отраженном свете наблюдается минимум, то для проходящих лучей наблюдается максимум по закону сохр энергии. На оптических поверхностях осаждают такой тонкий слой вещества,что в среднем для отраженных лучей наблюдается минимум. В этом случае прозрачность системы резко возрастает. Этот процесс называется просветлением оптики. ƛ, d, i – const, тогда в отраженном свете пластинка кажется одинаково окрашенной,или темной или светлой. Пусть ƛ-const, d-const, i- меняется,тогда для одних направлений наблюдается максимум, для других минимум. Темные и светлые полосы соединяются места равных углов наклона. Интер. Полосы соединяют места разной толщины и интерфереционная картина наз (дальше хз. Лекция закончилась дальше из инета

ПОЛОСЫ РАВНОЙ ТОЛЩИНЫ И РАВНОГО НАКЛОНА

Оптическая разность хода — функция нескольких величин ∆=f(d, λ, n, i). Если все эти величины меняются одновременно, то четкой интерфериционной картины не наблюдается, наблюдать четкую интерфериционную картину можно тогда, если все величины, кроме одной, постоянны. С практической

точки зрения интересны 2

случая:1) монохроматическая волна падает на плоско-параллельный изотропный слой. В этом случае d, λ, n=const, ∆=f(i).Поскольку волны падают на плоско-параллельную пластину под разными углами, образуют конус, то в следствии интерференции этих волн на экране они соберутся в виде окружности диаметром0102 (светлой), если выполняются условия ∆1=f(i1)=+ - kλ. С диаметром01’02’, если ∆2=f(i2)=+ - k2λ, ∆1≠∆2, k1≠k2, i2>i1. Поскольку в этом случае