На рис. 2.12 а выделим ветви 1 и 2 с токами I1, и I2, заключив остальную часть схемы вместе с источниками энергии в прямоугольник А (активный); проводимости g12 и g 22 полагаем известными.
Рис.2.12
Пусть сопротивление ветви 2 изменилосьна ΔR (рис.2.12 б), в результате чего токи стали
В соответствии с теоремой компенсации заменим ΔR на ЭДС
направленную встречно току I1,. На основании принципа наложения можно сказать, что приращения токов Δ I1, и Δ I2 вызваны ЭДС ΔЕ в схеме (рис.2.12 в), в которой часть схемы, заключенная в прямоугольник, стала пассивной (буква П). Так как схема внутренних соединений и значения сопротивлений в схеме прямоугольника остались без изменений, то проводимости g12 и g22 в схеме на рис., в имеют те же значения, что и на рис.2.12 а. Для схемы на рис.2.12 в имеем:
Знаки минуспоставлены потому, что ЭДС ΔЕ направлена встречно току I 2. Отсюда
(2.18)
Соотношения (2.18) позволяют определить изменение токов в ветвях 1 и 2, вызванные изменением сопротивления в ветви 2.