ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ
Колебания, протекающие согласованно, называют когерентными. Для колебаний, близких к гармоническим, когерентность означает постоянную во времени разность фаз d.
При сложении двух когерентных волн наблюдается явление интерферен- ции, заключающееся в том, что интенсивность I результирующей волны не равна сумме интенсивностей I 1 и I 2 складываемых волн:
I ¹ I 1 + I 2. (3.1)
Если разность фаз складываемых колебаний постоянна во времени и равна d, то
I = I 1 + I 2 +2 cos d.
Если d = 2 k p (k - целое), то интенсивность максимальна, если d =(2 k +1)p - минимальна. Очевидно
I max = ( + )2 (3.2)
I min = ( - )2 (3.3)
Если I 1 = I 2, то в минимуме I min = 0 свет плюс свет дает темноту. Как правило, в разных точках пространства величина d имеет разные значения, и возникает чередование темных и светлых полос, называемое интерференционной картиной. Расстояние между соседними светлыми или соседними темными полосами (т.е. между соседними максимумами или соседними минимумами интенсивности) называют шириной интерференционной полосы.
|
|
Разность фаз d определяется оптической разностью хода D:
d = 2p / l0; D = L 2 – L 1 (3.4)
где L 1 и L 2 – «оптические длины» двух лучей, идущих от источника до точки наблюдения, l0 - длина волны излучения в вакууме.
Отрезку луча длиной 1 в среде с показателем преломления n соответствует оптическая длина L = nl. Для луча, прошедшего от точки А до точки В:
L = (3.5)
Условия интерференционного максимума и минимума:
mах: D = k l0, где k – целое число (3.6)
min: D = (k + 1/2) l0, где k – целое число (3.7)
l0 - длина волны излучения в вакууме.
В общем случае можно записать
D = m l0 (3.8)
Параметр m называют порядком интерференции. Целым m соответствуют максимумы интенсивности, полуцелым - минимумы. Изменению m на единицу соответствует переход на соседнюю интерференционную полосу.
Две плоские волны, с малым углом a между направлениями распространения, в плоскости, перпендикулярной среднему направлению распространения, дают интерференционную картину (рис.30) в виде чередующихся темных и светлых полос. Ширина полосы (расстояние между соседними минимумами или соседними максимумами):
D x = l / a (3.9)
Волны, пришедшие на экран Э от достаточно удаленных точечных источников S 1 и S 2 (рис.31), можно в области экрана Э считать плоскими. Очевидно, a = h /l, соответственно:
|
|
(3.10)
ТИПОВАЯ СХЕМА ЭКСПЕРИМЕНТА
Как правило, на оптической скамье последовательно располагаются (рис 3.3):
- устройства формирования пучка излучения;
- изучаемый объект в плоскости Э1;
- плоскость Э2, в которой формируется изучаемая интерференционная или дифракционная картина. Для наблюдений и измерений эта картина линзой микропроектора Л2 переносится с увеличением на экран ЭЗ.
Расстояния между объектами в направлении распространения света определяются как разности координат z на линейке оптической скамьи. Характерные размеры объектов и распределений интенсивности в плоскостях Э1 и Э2 определяются как разности координат х или у в этих плоскостях. Мелкомасштабные объекты и распределения интенсивности измеряются с помощью микропроектора, параметры которого нужно определить в разделе «Калибровка микропроектора».
КАЛИБРОВКА МИКРОПРОЕКТОРА
Калибровка заключается в определении поперечного увеличения линзы модуля 2. Для калибровки устанавливают модуль 2 в положение с координатой риски 650 мм, а перед ним - модуль 5 или другой элемент так, чтобы лазерный пучок расширился и осветил в объектной плоскости модуля 2 площадку диаметром 5-10 мм, при этом на экране фотоприемника будет освещена практически вся шкала. Размещая в кассете модуля 2 различные объекты, на экране фотоприемника получают их увеличенное изображение.
Установите в кассете объект N:1 с калибровочной сеткой, цена деления h которой 1,00 мм. По шкале фоторегистратора определите координаты изображений нескольких штрихов сетки и найдите расстояние Н между соседними изображениями.
Увеличение проекционного микроскопа:
b = H/h (3.11)
Бипризма
Бипризма - это два совмещенных клина с малым углом и между гранями (рис.3.4,а). Если пучок света падает на бипризму, то лучи, прошедшие через бипризму, будут разнесены на угол j = (n -1)q. Если свет выходит из точечного источника S, то после бипризмы получаем пучки света, выходящие из двух мнимых источников S1 и S2, разнесенных на расстояние:
h = l 1×j = l 1(n -1)×q. (3.12)
Поместив после бипризмы экран Э2 (рис.3.4,б), будем наблюдать на нем интерференционную картину в виде чередующихся темных и светлых полос. Ширина полосы
D х = l(l 1 + l 2)/ h (3.13)
Ширина зоны интерференции (область перекрытия пучков, прошедших через две половины бипризмы):
Н = l 2×j = h × l 2/ l 1. (3.14)
Количество полос в зоне интерференции
N = H /D х = h 2× l 2/(l× l 2×(l 1+ l 2)). (3.15)