Логарифмический потенциал
Электрическое поле равномерно заряженной прямой
Пусть бесконечно длинная нить равномерно заряжена с линейной плотностью . Электрическое поле одинаково во всех плоскостях, перпендикулярных нити, и обладает осевой симметрией. Совместим ось цилиндрической системы координат с заряженной нитью (рис. 15), тогда
|
|
|
|
Δl
Рис. 15. Заряженная нить и воображаемая цилиндрическая поверхность
Выделим участок заряженной нити длиной и построим вокруг него круговой цилиндр так, чтобы его ось совпала с нитью. Применим к поверхности цилиндра электростатическую теорему Гаусса:
|
|
На торцах цилиндра векторы напряженности и нормали перпендикулярны, потоки электрического поля сквозь поверхности и равны нулю. Следовательно,
В итоге
где – расстояние от заряженной оси до точки поля. Выберем точку нулевого потенциала на расстоянии r0 от оси; потенциал электрического поля равен
Если точку нулевого потенциала не фиксировать, то
(16)
Поле равномерно заряженного кругового цилиндра
Пусть ось цилиндрической системы координат совпадает с осью бесконечно длинного цилиндра радиуса r0, заряженного с объемной плотностью ρ. Электрическое поле обладает осевой симметрией (рис. 16).
Рис. 16. Поперечное сечение заряженного цилиндра и воображаемой цилиндрической поверхности
Построим воображаемый цилиндр длиной вдоль оси радиусом . Применим к его поверхности электростатическую теорему Гаусса. Поток электрического поля сквозь основания этого цилиндра равен нулю. Внутри него содержится заряд . Следовательно,
Таким образом,
На оси заряженного цилиндра E=0; на его поверхности
где – заряд, приходящийся на единицу длины заряженного цилиндра.
Чтобы определить напряженность электрического поля вне заряженного цилиндра, нужно применить теорему Гаусса к воображаемой цилиндрической поверхности радиуса и длинной .
В этом случае
следовательно,
Вне заряженного цилиндра электрическое поле такое же, как поле заряженной нити.