Перед выполнением работы измерить мультиметром (в режиме измерения сопротивления) электрическое сопротивление вольфрамовой проволоки RHK при комнатной температуре tK.
1. Записать данные установки, условия опыта.
2. Убедиться в том, что все приборы выключены. Повернуть регулятор напряжения блока питания против часовой стрелки до упора. Включить стенд тумблером (3). Включить Источник питания (4), мультиметр (1) и измеритель температуры (2).
3. Определить (задаёт преподаватель) значения напряжений, при которых проводятся измерения. Рекомендуемые значения напряжений, устанавливаемые на блоке питания: 6, 8, 10, 12, 16 вольт.
4. Переключить тумблер (5) в положение UН. Установить первое значение напряжения на нити, следя за показаниями вольтметра. Произвести отсчет напряжения на нити Uн1.
5. Переключить тумблер (5) в положение Uo. Произвести отсчет напряжения на образцовом сопротивлении Uo1.
6. Определить температуру стенки трубки t2 по показаниям измерителя температур (2).
7. Пункты 4 и 5 повторить для следующих значений напряжений, устанавливаемых на нити.
|
|
8. Убрать напряжение на нити. Выключить приборы и стенд.
Данные установки и таблица результатов измерений.
Диаметр вольфрамовой проволоки d1 = 0,15 мм.
Внутренний диаметр трубки d2 = 8 мм.
Образцовое сопротивление Ro = 0,3 Ом.
Сопротивление нити RНК при tK C ________________(измерить перед опытом).
При tK = 23,4 C, RНК = 1,6 Ом.
Температурный коэффициент сопротивления вольфрама
a = (3,9 – 4,5)10-3 , 1/К.
Длина нити l = 450 мм.
Таблица измеренных величин.
№ п/п | t1,С | Т1,К | T2,С | Т2,К | UR,B | Uo,мВ | I, A | Q,Вт |
1 | ||||||||
2 | ||||||||
3 | ||||||||
4 | ||||||||
5 |
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 8.
ИССЕДОВАНИЕ ТЕПЛООТДАЧИ ПРИ ПЛЁНОЧНОМ РЕЖИМЕ КИПЕНИЯ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ РЕГУЛЯРНОГО РЕЖИМА
Цель работы.
1.1.Определение коэффициента теплоотдачи при охлаждении нагретого до 450◦С медного цилиндра в кипящей при атмосферном давлении воде, в условиях плёночного кипения.
1.2.Определение температуры предельного перегрева воды при втором кризисе кипения.
1.3. Определение второй критической плотности теплового потока