И СКОРОСТИ ЦЕНТРА МАСС ТЕЛА В КОНЦЕ РЫВКА
НА УСТАНОВКЕ МАКСВЕЛЛА
1. Реальные нити не обладают свойствами "идеализированных"
нитей, т.е. абсолютной упругостью и отсутствием деформаций. При каждом
рывке нить получает микроскопическую неупругую деформацию.
Эти деформации, накапливаясь за несколько тысяч рывков, приводят к
Обрыву нити.
Если бы нить имела "идеальные" свойства, тогда скорости центра
масс и угловые скорости тел в начале и конце рывка были бы одинаковы-
ми по величине. Однако неупругая деформация нити приводит к потерям
части кинетической энергии тела, в результате чего скорости в конце
рывка становятся меньше скоростей в начале рывка нити. Это является основ-
ной причиной заметного уменьшения высоты подъёма центра масс тела
при движении "вверх", по сравнению с высотой начального спуска в опытах
на установке Максвелла.
2. Выполним расчёт потерь кинетической энергии за время рывка
нити, полагая известными (из опыта) высоту начального спуска центра масс
|
|
при движении тела "вниз", высоту подъёма центра масс при движении
"вверх" после рывка и кинетическую энергию тела в конце спуска (т.е. в нача-
ле рывка нити).
Обозначим: высоту спуска - , высоту подъёма - , кинетическую
энергию в начале и конце рывка – Т1 и Т2. На рисунке 1-П2 приведена схема,
на которой показаны: высоты и положение тела в начале и в конце рыв-
ка нити; точки В1 и В2 начального и конечного положений центра масс тела.
начало конец рывка нити рывка нити Рис. 1-П2. |
Запишем уравнения энергетического баланса для спуска и подъёма
тела с учётом потерь энергии и , сумма которых ( + ) - равна рабо-
те непотенциальных сил в процессе качения по нити "вниз" и "вверх":
(2П-1)
Здесь: - начальная энергия при движении "вниз"; Т2 – началь-
ная энергия при движении "вверх"; - масса тела. Из (2П-1) получаем:
(2П-2)
Здесь величина равна потерям энергии за время рывка, т.к. из разно-
сти потенциальных энергий, определяющей полные потери энергии при движе-
нии от верхней точки В1 начала спуска до верхней точки В2 конца подъёма
центра масс тела, вычитается сумма работ непотенциальных сил в процессе
качения тела по нити.
Преобразуем формулу (2П-2) к другому виду так, чтобы величина
определялась только величинами , и Т1. Для этого учтём, что поте-
ри энергии и при опускании и подъёме тела должны
|
|
быть пропорциональны высотам и :
(2П-3)
Согласно (2П-3), имеем:
, (2П-4)
где: .
Подставляя (2П-4) (с учётом формулы для ) в (2П-2), получим иско-
мое выражение:
(2П-5)
Значения , и Т1 определяются в эксперименте на установке Максвел-
ла. После вычисления с помощью (2П-5) легко найти величину кинетиче-
ской энергии тела Т2 в конце рывка:
Т2 =Т1 - (2П-6)
3. Для расчёта скорости центра масс тела в конце рывка учтём,
что кинетические энергии Т1 и Т2 определяются формулами:
(2П-7)
,
где - момент инерции тела относительно оси в т. Р, и - угло-
вые
скорости тела в начальный и конечный моменты времени рывка нити.
Из (2П-7) получаем:
(2П-8)
Используя формулу Эйлера для скоростей точек тела» вращающего-
ся вокруг оси в т. Р, получим из (2П-8) ещё одно искомое выражение –
для скорости центра масс тела в конце рывка:
, (2П-9)
где - скорость центра масс в начале рывка, измеряемая в опыте
при скатывании тела из верхнего в нижнее положение.