Теорема Гаусса для вектора поляризованности

.

поток вектора поляризованности сквозь замкную поверхность равен отрицательному связанному заряду, возникающему внутри поверхности

Диэлектрическая проницаемость. Электрическаяиндукция.

В диэлектриках источниками поля кроме сторонних являются также и связанные заряды. Поэтому теорема Гаусса для запишется:

Так как из , то: . Тогда:

, или

.

Если ввести вектор , то электрическая индукция измеряется в тех же единицах, что и , т.е. в Кл/м², - В/м, и из (2.25) получим:

. Это теорема Гаусса для вектора .

Поток вектора через замкнутую поверхность равен стороннему заряду, заключенному внутри этой поверхности.

Видно, что единственным источником являются свободные заряды. Вектор начинается на и заканчивается на .

Учтем, что: (2.19), тогда:

, (2.27)

- диэлектрическая проницаемость.

Применив т гаусса для точечного заряда, получим:

; .

. (2.29)

Если учесть, что , то напряженность поля точечного заряда в диэлектрике:

, (2.30)

то есть внутри диэлектрика поле в раз меньше, чем в вакууме.

ТЕМА 19. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ.