Давление насыщения водяного пара над выпуклой поверхностью, как известно, больше, над вогнутой меньше, чем над плоской поверхностью воды. Это связано с изменением поверхностной энергии системы.
Обозначим через Еr упругость пара над поверхностностью, радиус кривизны r, можно написать
Еr= Е∞±dЕr.
Из курса физики нам известно, что связь между Еr и Е∞ выражается формулой В. Томсона
ln , (2)
где σ - коэффициент поверхностного натяжения на границе вода - пар
ρк - плотность воды (капли),
Rп - газовая постоянная водяного пара.
Довольно сложным образом σ зависит от температуры.
Представим (2) в виде
Еr= Е∞ . (3)
Так как сr имеет в среднем значение порядка 10-7 см, то для капель с r>10-7 см удобнее пользоваться приближенной формулой, которую получим из (3), разлагая в ряд и ограничиваясь первыми членами разложения можем получить
dЕr= Е∞ .
Над мелкими каплями (r<10-5см) должны быть весьма значительные пересыщения для того, чтобы они не испарялись; практически только при r>10-4см влияние кривизны незначительно
|
|
.