|
|
|
|
(напряженность которого одинакова во всех
точках пространства) с напряженностью ,
которое пронизывает некоторую плоскую поверхность площади S, тогда скалярное произведение будет называться
потоком вектора напряженности через поверхность S, т.е.
, (1)
где — есть вектор, равный произведению величины площади на нормаль к этой поверхности, Еn -проекция вектора на нормаль, к площадке.
В общем случае поле может быть неоднородным, поверхность неплоской. В этом случае поверхность можно мысленно разбить на бесконечно малые элементарные площадки dS, которые можно считать плоскими, а поле вблизи них однородным. В таком случае поток через элементарную площадку
. (2)
Полный поток вектора напряженности через поверхность S
. (3)
Найдем поток вектора напряженности электрического поля, создаваемого точечным зарядом q, через сферическую поверхность радиуса r.
|
|
Площадь ее поверхности . Силовые линии электрического поля, (см. рис. 2), идут по радиусам к поверхности сферы и поэтому угол между векторами и равен нулю.
. (4)
Можно показать, что поток через замкнутую поверхность не зависит от формы поверхности и от расположения зарядов в ней.
Теорема Гаусса — Остроградского:
"ПОЛНЫЙ ПОТОК ВЕКТОРА НАПРЯЖЕННОСТИ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ ЧЕРЕЗ ПРОИЗВОЛЬНУЮ ЗАМКНУТУЮ ПОВЕРХНОСТЬ РАВЕН АЛГЕБРАИЧЕСКОЙ СУММЕ ЗАРЯДОВ, ОХВАТЫВАЕМЫХ ЭТОЙ ПОВЕРХНОСТЬЮ, ДЕЛЕННОЙ"
. (5)
Из теоремы Гаусса — Остроградского вытекают следствия:
1) линии вектора (силовые линии) нигде кроме зарядов, не начинаются и не заканчиваются: они, начавшись на заряде, уходят в бесконечность для положительного заряда, либо, приходя из бесконечности, заканчиваются на отрицательном заряде;
2) если алгебраическая сумма зарядов, охватываемых замкнутой поверхностью, равна нулю, то полный поток через эту поверхность равен нулю;
3) если замкнутая поверхность проведена в поле так, что внутри нее нет зарядов, то число входящих линий вектора напряженности равно числу выходящих и поэтому полный поток через такую поверхность равен нулю.