Лекция 12
Основные выводы.
При сложении двух гармонических колебаний у 1= a 1sin (ωt + φ 1 ) и у 2= a 2sin (ωt + φ 2 ) результирующее колебание также будет гармоническим
y = у 1 + у 2= A sin (ωt + θ),
где и . Квадрат амплитуды колебания определяет его энергию и, следовательно, энергия результирующего колебания зависит от разности фаз и может принимать любые значения в пределах от при φ1 — φ 2 = p до А 2 = (a 1 + а 2)2 при φ 1– φ 2= 0.
Средняя интенсивность I за конечное время наблюдения τ равна
.
При беспорядочном изменении фаз последний интеграл стремится к нулю и тогда I = I 1 + I 2.
При сложении колебаний различаются два случая:
1. Разность фаз сохраняется неизменной за время τ, достаточное для наблюдений. В этом случае колебания называются когерентными. Интенсивность результирующего колебания не равна сумме интенсивностей слагаемых и зависит от разности фаз.
2. Разность фаз беспорядочно меняется за время наблюдения. Такие колебания называются некогерентными. В этом случае интенсивность результирующего колебания равна сумме интенсивностей слагаемых.
Монохроматические волны одинаковой частоты всегда когерентны и поэтому могут интерферировать. Результат интерференции определяется разностью фаз в месте наблюдения. Эта разность зависит от начальной разности фаз φ иот разности расстояний d 2– d 1, отделяющих точку наблюдения от источников каждой из волн. Если амплитуды каждой из волн одинаковы и равны а, то интенсивность результирующей волны дается выражением: Если начальные фазы одинаковы (φ = 0), то при d 2– d 1 = m λ/2, где m — четное число, интенсивность достигает максимума. При нечетном m интенсивность минимальна (в нашем случае — нуль).
Обычные (нелазерные) источники света некогерентны. Поэтому для наблюдения интерференции используются специальные приспособления, расщепляющие свет от одного источника на два пучка и затем сводящие их в некоторой области пространства вместе (например, бизеркала Френеля, билинзы Билле и др.) Интерференцией объясняются цвета тонких пленок, кольца Ньютона и другие явления.