Вблизи поверхности раздела двух диэлектриков векторы и должны удовлетворять определенным граничным условиям. Рассмотрим плоскую границу раздела двух однородных диэлектриков с проницаемостями и (см. рис. 3.5).
Рис. 3.5. К расчету граничных условий
Для замкнутого контура малого размера в окрестности границы раздела (рис. 3.5, а) применим условие потенциальности электрического поля
Стягивая контур к границе раздела (), имеем:
откуда следует .
Вывод: При переходе через границу раздела двух диэлектриков касательная к этой границе компонента напряженности электрического поля не изменяется:
(3.18)
Для цилиндра малого размера в окрестности границы раздела (рис. 3.5, б) применим теорему Гаусса (3.17). Стягивая цилиндр к границе раздела (), имеем: так как , тогда
где , откуда .
Вывод: При переходе через границу раздела двух диэлектриков нормальная к этой границе компонента индукции электрического поля не изменяется:
(3.19)
где под нормальной компонентой понимается проекция на одну и ту же нормаль .
|
|
С учетом (3.13) из (3.18) и (3.19) найдем соотношения, описывающие изменение касательной компоненты индукции и нормальной компоненты напряженности поля при переходе через границу раздела:
(3.20)
На границе раздела диэлектриков линии смещения преломляются (см. рис. 3.6).
Рис. 3.6. Преломление линий электрического смещения на
границе раздела диэлектриков ()
Формулы закона преломления линий смещения следуют из (3.18) – (3.20):
откуда
(3.21)
Для ослабления влияния внешнего электрического поля на электрический прибор можно поместить этот прибор внутрь оболочки из диэлектрика с большим значением (см. рис. 3.7).
Рис. 3.7. Напряженность поля в воздушной полости внутри диэлектрика с намного меньше, чем в воздухе, но вне диэлектрика